 |
|
|
:: Joyce James :: :: :: :: :: :: :: :: :: :: The Boarding House :: :: Windows XP :: :: :: :: :: 3. . . :: Gump & Company :: |
()ModernLib.Net / / / () - (. 20)
Лит.:Сахаров А. А., Высокоскоростная съёмка, М., 1950; Дубовик А. С., Фотографическая регистрация быстропротекающих процессов, М., 1964; Саламандра Г. Д., Фотографические методы исследования быстропротекающих процессов, М., 1974. А. А. Сахаров. Сверхтекучесть Сверхтеку'честь,особое состояние квантовой жидкости,находясь в котором жидкость протекает через узкие щели и капилляры без трения; при этом протекающая часть жидкости обладает равной нулю энтропией.Единственным представителем семейства сверхтекучих жидкостей долгое время считался жидкий гелий 4He, становящийся сверхтекучим ниже температуры Т l= 2,17 К (при давлении насыщенных паров p s=37,8 мм рт. ст.) .Сверхтекучий 4He назывался Не II (см. Гелий ) .С. Не II была открыта П. Л. Капицей в 1938. В 1972-74 было установлено, что С. обладает также жидкий 3He при температуре ниже Т с= 2,6 Ч10 -3К на кривой плавления. Переход нормальных жидких 4He и 3He в сверхтекучее состояние представляет собой фазовый переход II рода. Сверхтекучую жидкость нельзя представлять как жидкость, не обладающую вязкостью, т. к. эксперименты с крутильными колебаниями диска, погруженного в Не II, показали, что затухание колебаний при температуре, не слишком далёкой от Т l(«лямбда-точки»), мало отличается от затухания аналогичных колебаний в Не I, который С. не обладает. Теория сверхтекучести Не II.С. He ll была объяснена Л. Д. Ландау в 1941. Теория Ландау, получившая название двухжидкостной гидродинамики, основана на представлении о том, что при низких температурах свойства Не II как слабовозбуждённой квантовой системы обусловлены наличием в нём элементарных возбуждений, или квазичастиц.Согласно этой теории, Не II можно представить состоящим из двух взаимопроникающих компонент: нормальной и сверхтекучей. Нормальная компонента при температурах, не слишком близких к Т l ,представляет собой совокупность квазичастиц двух типов - фононов (квантов звука) и ротонов (квантов коротковолновых возбуждений, обладающих большей, чем у фононов, энергией). При T = 0 плотность нормальной компоненты r n = 0 ,поскольку при этом любая квантовая система находится в основном состоянии и возбуждения (квазичастицы) в ней отсутствуют. При температурах от абсолютного нуля до 1,7-1,8 К совокупность элементарных возбуждений в 4He можно рассматривать как идеальный газ квазичастиц. С дальнейшим приближением к T lиз-за заметно усиливающегося взаимодействия квазичастиц модель идеального газа становится неприменимой. Взаимодействие квазичастиц между собой и со стенками сосуда обусловливает вязкость нормальной компоненты. Остальная часть Не II - сверхтекучая компонента - вязкостью не обладает и поэтому свободно протекает через узкие щели и капилляры; её плотность r s=r - r n,где r - плотность жидкости. При Т= 0 ,r s=r ,при увеличении температуры концентрация квазичастиц растет, поэтому r s уменьшается и, наконец, обращается в нуль при Т = Т l (С. в l-точке исчезает, рис. 1 ). Согласно теории Ландау, жидкость перестаёт быть сверхтекучей и в случае, когда скорость её потока превышает критическое значение, при котором начинается спонтанное образование ротонов (см. Квантовая жидкость ) .При этом сверхтекучая компонента теряет импульс, равный импульсу испускаемых ротонов, и, следовательно, тормозится. Однако экспериментальное значение критической скорости существенно меньше той, которая требуется по теории Ландау для разрушения С. С микроскопической точки зрения появление С. в жидкости, состоящей из атомов с целым спином (
бозонов
)
,например атомов
4He, связано с переходом при
Т<
Т
l
значительного числа атомов в состояние с нулевым импульсом. Это явление называется
Бозе - Эйнштейна конденсацией,а совокупность перешедших в новое состояние атомов - Бозе-конденсатом. Существование в Не II атомов, обладающих различным характером движения, - атомов конденсата и атомов, не вошедших в конденсат, - приводит к двухжидкостной гидродинамике Ландау (Н. Н.
Боголюбов;1947, 1963). Состояние всех частиц Бозе-конденсата описывается одной и той же квантовомеханической
волновой функцией
(конденсатной функцией) y =
Потенциальность течения сверхтекучей компоненты может нарушаться на осях т. н. квантованных вихрей, которые отличаются от вихрей в обычных жидкостях (см. Вихревое движение ) тем, что циркуляция скорости вокруг оси вихря квантуется (Л. Онсагер,1948; Р. Фейнман,1955). Квант циркуляции скорости равен h/m.Квантованные вихри осуществляют взаимодействие между сверхтекучей и нормальной компонентами сверхтекучей жидкости. Это взаимодействие приводит хотя и к слабому, но конечному затуханию потока сверхтекучей жидкости в замкнутом канале. При некоторой скорости движения сверхтекучей компоненты относительно нормальной компоненты или стенок сосуда квантованные вихри начинают образовываться настолько интенсивно, что свойство С. исчезает. В рамках этой теории С. пропадает при скоростях, существенно меньших предсказываемых теорией Ландау и более близких к реальным значениям критической скорости. Квантованные вихри наблюдаются экспериментально при вращении сосуда с Не II. Кроме того, в экспериментах с ионами, инжектируемыми в Не II, обнаружены квантованные вихри, имеющие форму кольца. Сверхтекучесть 3He.При определённых условиях С. может осуществляться и в системах, состоящих из атомов с полуцелым спином - фермионов (в т. н. ферми-жидкостях). Это происходит в том случае, когда между фермионами имеются силы притяжения, которые приводят к образованию связанных состояний пар фермионов, т. н. куперовских пар (см. Купера эффект ) .Куперовские пары обладают целым спином, поэтому могут образовывать Бозе-конденсат. С. такого рода осуществляется для электронов в некоторых металлах и носит название сверхпроводимости.Аналогичная ситуация имеет место в жидком 3He, атомы которого имеют спин 1/ 2и образуют типичную квантовую ферми-жидкость. Свойства ферми-жидкости можно описать как свойства газа квазичастиц-фермионов с эффективной массой примерно в 3 раза большей, чем масса атома 3He. Силы притяжения между квазичастицами в 3He очень малы, лишь при температурах порядка нескольких мКв 3He создаются условия для образования куперовских пар квазичастиц и возникновения С. Открытию С. у 3He способствовало освоение эффективных методов получения низких температур - Померанчука эффекта и магнитного охлаждения.С их помощью удалось выяснить характерные особенности диаграммы состояния 3He при сверхнизких температурах ( рис. 2 ). В отличие от 4He (см. рис. 1 к ст. Гелий ) ,на диаграмме состояния 3He обнаружены две сверхтекучие фазы (А и Б). Переход нормальной ферми-жидкости в фазу Апредставляет собой фазовый переход II рода ( теплота фазового перехода равна нулю). В фазе A образовавшиеся куперовские пары обладают спином 1 и отличным от нуля моментом импульса. В ней могут возникать области с общими для всех пар направлениями спинов и моментов импульса. Поэтому фаза Аявляется анизотропной жидкостью. В магнитном поле фаза Арасщепляется на две фазы ( A 1и A 2) ,каждая из которых также является анизотропной. Переход из сверхтекучей фазы Ав сверхтекучую фазу В является фазовым переходом 1 рода с теплотой перехода ~1,5 Ч10 -6 дж/моль(15 эрг/моль) .Магнитная восприимчивость 3He при переходе А® Вскачком уменьшается и продолжает затем уменьшаться с понижением температуры. Фаза Вявляется, по-видимому, изотропной. Эффекты, сопутствующие сверхтекучести.В сверхтекучей жидкости, кроме обычного (первого) звука (колебаний плотности), может распространяться т. н. второй звук,представляющий собой звук в газе квазичастиц (колебания плотности квазичастиц, а следовательно, и температуры). Сверхтекучая жидкость обладает аномально высокой теплопроводностью, причиной которой является конвекция, -теплота переносится макроскопическим движением газа квазичастиц. При нагревании Не II в одном из сообщающихся (через капилляр) сосудов между сосудами возникает разность давлений (термомеханический эффект). Этот эффект объясняется тем, что в сосуде с большей температурой оказывается повышенной концентрация квазичастиц. Из-за того, что узкий капилляр не пропускает вязкого потока нормальной компоненты, возникает избыточное давление газа квазичастиц, подобное осмотическому давлению в растворе. Существует и обратный - механокалорический - эффект: при быстром вытекании Не II через капилляр из сосуда температура внутри сосуда повышается (в нём увеличивается концентрация квазичастиц), а вытекающий гелий охлаждается. Интересными свойствами обладает сверхтекучая плёнка гелия, образующаяся на твёрдой стенке сосуда. Так, например, она может выравнивать уровни Не II в сосудах, имеющих общую стенку. Лит.:Капица П. Л., Эксперимент, теория, практика, М., 1974; Халатников И. М., Фомин И. А., Сверхтекучесть и фазовые переходы в жидком гелии-З, «Природа», 1974, № 6; Халатников И. М., Теория сверхтекучести, М., 1971; Квантовые жидкости. Теория. Эксперимент, М., 1969; Мендельсон К., На пути к абсолютному нулю, пер. с англ., М., 1971; William Е., Kelier, Helium-3 and Helium-4, N.-Y., 1969. Т. Е. Воловик. 
Рис. 1. Диаграмма, иллюстрирующая двухжидкостную модель Не II (Т - абсолютная температура, r n/r - отношение плотности нормальной компоненты к плотности Не II). 
Рис. 2. Диаграмма состояния 3He при низких температурах (T - абсолютная температура, r - давление). Сверхтонкая структура Сверхто'нкая структу'ра,сверхтонкое расщепление уровней, расщепление уровней энергии атома на близко расположенные подуровни, вызванное взаимодействием магнитного момента ядра с магнитным полем атомных электронов. Энергия ( Eэтого взаимодействия зависит от возможных взаимных ориентаций спина ядра и электронных спинов. Число этих ориентаций определяет число компонент С. с. Уровни энергии также могут расщепляться и смещаться в результате взаимодействия квадрупольных моментов ядер с электрическим полем электронов. Расстояние между подуровнями С. с. в ~ 1000 раз меньше, чем между уровнями тонкой структуры,т. к. ( Ев ~ 1000 раз меньше энергии спин-орбитального взаимодействия.Благодаря С. с. уровней в спектре атома вместо одной спектральной линии появляется группа близко расположенных линий - С. с. спектральной линии. С. с. спектральной линии может усложняться также вследствие отличия частот спектральных линий изотопов химического элемента - изотонического смещения. При этом происходит наложение спектральных линий различных изотопов, из смеси которых состоит элемент. Изотопическое смещение для тяжёлых элементов того же порядка, что и d Е. С. с. может наблюдаться также в спектрах молекул и кристаллов. Лит.:Шпольский Э. В., Атомная Физика, 6 изд., т. 1, М., 1974; Фриш С. Э., Оптические спектры атомов, М. - Л., 1963; его же, Спектроскопическое определение ядерных моментов, Л. - М., 1948. Сверхурочные работы Сверхуро'чные рабо'ты,по советскому праву работы сверх установленной продолжительности рабочего времени. Применяются только в исключительных случаях (например, при проведении работ, необходимых для обороны страны, а также для предотвращения общественного или стихийного бедствия, производственные аварии и немедленного устранения их последствий; при проведении общественно необходимых работ по водоснабжению, газоснабжению, отоплению, освещению, канализации, транспорту, связи - для устранения случайных или неожиданных обстоятельств, нарушающих правильное их функционирование, для продолжения работы при неявке сменяющего работника, если работа не допускает перерыва, и т. д.). С. р. могут производиться лишь с разрешения фабзавместкома. К С. р. не допускаются: беременные женщины и матери, кормящие грудью, а также женщины, имеющие детей в возрасте до 1 года; рабочие и служащие моложе 18 лет; работники, обучающиеся без отрыва от производства в общеобразовательных школах и профессионально-технических учебных заведениях, в дни занятий; некоторые другие категории работников. Женщины, имеющие детей в возрасте от 1 года до 8 лет, и инвалиды могут привлекаться к С. р. только с их согласия. С. р. не должны превышать для каждого рабочего или служащего 4 часов в течение 2 дней подряд и 120 часов в год. При повременной оплате труда С. р. оплачиваются за первые два часа в полуторном, а за последующие часы - в двойном размере; при сдельной оплате труда С. р. за первые два часа компенсируются доплатой в размере 50%, за последующие часы - 100% тарифной ставки повременщика соответствующего разряда. В тех отраслях народного хозяйства, где установлены единые тарифные ставки для рабочих-сдельщиков и рабочих-повременщиков, за С. р. доплачивается 37,5% ставки за каждый из первых двух часов С. р. и 75% ставки за последующие сверхурочные часы. Занятые на подземных работах в действующих и строящихся угольных шахтах получают за С. р. доплату в размере 25% ставки за каждый из первых двух сверхурочных часов и в размере 50% ставки за последующие сверхурочные часы. Компенсация сверхурочных работ отгулом не допускается. Сверчевский Кароль Сверче'вский(Zwierczewski) Кароль (псевдоним - генерал Вальтер, Walter) (22.2.1897, Варшава, - 28.3.1947), деятель польского и международного революционного движения, государственный и военный деятель Польши, генерал. Родился в семье рабочего. С 1909 ученик токаря. В годы 1-й мировой войны 1914-18 был эвакуирован в Москву. В 1917 доброволец Лефортовского отряда Красной Гвардии, участник Октябрьского восстания в Москве. С 1918 член РКП (б). В рядах Красной Армии сражался на фронтах Гражданской войны. В 1927 окончил Военную академию им. М. В. Фрунзе. В 1936 выехал добровольцем в Испанию, где под именем генерала Вальтера командовал 14-й интернациональной бригадой, а затем 35-й интернациональной дивизией. В 1941-43 С. сражался в рядах Советской Армии, участвовал в организации Польской армии в СССР (1943). В августе 1944 избран членом ЦК Польской рабочей партии и депутат Крайовой Рады Народовой . В сентября 1944 сформировал 2-ю армию Войска Польского, которая под его командованием участвовала в освобождении от немецко-фашистских захватчиков западных польских земель и ряда других территорий. С февраля 1946 заместитель министр национальной обороны Польши, с января 1947 депутат Законодательного сейма. Убит националистами во время инспекционной поездки в г. Балигруд (Южная Польша). Посмертно награжден орденом «Строитель Народной Польши». 
К. Сверчевский. Сверчки Сверчки'(Locustella), род птиц семейства славковых отряда воробьиных. Длина тела 12-16 см.Оперение буроватых или оливковых тонов, грудь и спина иногда с пестринами. 7 видов: обыкновенный, пятнистый, речной, певчий, таёжный, охотский и соловьиный. Распространены в Европе, Азии (кроме Ю.) и северо-западной Африке. Все встречаются в СССР. Зимуют в Африке и Южной Азии. Обитают в зарослях кустарников по опушкам леса и в высокотравье, особенно на сырых местах. Гнёзда на земле или очень низко на кустах. В кладке 4-6 белых или розоватых с крапинами яиц. Питаются насекомыми, пауками. Пение некоторых С. похоже на стрекотание сверчков или кузнечиков (отсюда название). 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8, 9, 10, 11, 12, 13, 14, 15, 16, 17, 18, 19, 20, 21, 22, 23, 24, 25, 26, 27, 28, 29, 30, 31, 32, 33, 34, 35, 36, 37, 38, 39, 40, 41 |
|||||||
, где
n
o-плотность конденсата, j - фаза волновой функции. В случае, если атомы слабо взаимодействуют между собой,
n
oсовпадает с r
s.В Не II из-за сильного взаимодействия атомов
n
oсоставляет при
Т= 0 лишь несколько процентов r
s.Скорость движения сверхтекучей компоненты u
s
связана с j соотношением
, где
-
градиент
функции j,
m - масса атома
4He,
и
h -
Планка постоянная.Это означает, что сверхтекучая компонента движется потенциально (см.
Потенциальное течение
) и, следовательно, не испытывает сопротивления со стороны обтекаемых ею предметов и стенок канала или сосуда.