Рассел Джон

Ра'ссел(Russel) Джон (18.8.1792, Лондон, - 28.5.1878, Пемброк-Лодж, Суррей), английский государственный деятель, лидер .С 1813 член парламента. Занимал важные государственные посты: министра внутренних дел (1835-39), министра по делам колоний (1839-41), премьер-министра (1846-52 и 1865-66), министра иностранных дел (1852-53 и 1859-65). В 1861 получил титул графа. Выразитель интересов аристократической олигархии, Р. в своей практической деятельности придерживался гибкой политической линии, предусматривавшей определённые уступки промышленной буржуазии и проведение умеренных реформ. Способствовал сговору английского правительства с буржуазной верхушкой ирландского национального движения ( ), применяя в то же время репрессии по отношению к его революционному крылу (Исключительный закон для Ирландии 1847, подавление ирландского восстания 1848); был вдохновителем полицейских мер против чартистов в 1848. Р. стремился к усилению колониальной экспансии. Отстаивал агрессивные цели в восточном конфликте, приведшем к .Во время Гражданской войны в США 1861-65 оказывал под флагом нейтралитета всемерную поддержку рабовладельцам Юга. Р. - автор нескольких исторических и биографических работ.

  Лит.:Маркс К. и Энгельс Ф., Соч., 2 изд., т. 8-15, 21 (см. Указат. имен); Tilby A. W., Lord J. Russel, L., 1930.

  Л. И. Гольман.

Расселение животных

Расселе'ние живо'тных,постепенное увеличение области обитания - тех или иных видов. Обычно связано с изменением абиотических и биотических условий окружающей среды и численности животных. Состояние данного вида, увеличение её численности, обусловливающее возрастание , стимулирует Р. ж. (например, в 20 в. в Евразии в связи с общим потеплением климата сев. граница распространения ряда видов животных продвинулась на С.). Различают Р. ж. активное (бег, плавание, полёт) и пассивное (перенос реками, морскими течениями, на плавающих в море предметах, ветром); последнее имеет значение главным образом для мелких (морские планктонные организмы, насекомые и т.п.), а иногда н более крупных животных (например, стая белых цапель была перенесена бурей из Африки в Америку и заселила её; с плавающими стволами деревьев расселяются мелкие пресмыкающиеся - змеи, гекконы). Некоторых мелких животных расселяют более крупные (так, птицы, кроме паразитов, переносят иногда моллюсков, яйца пресноводных животных и т.п.).

  Лит.:Гептнер В. Г., Общая зоогеография, М. -Л., 1936.

  В. Г. Гептнер.

Расселение растений

Расселе'ние расте'ний,расширение области распространения - тех или иных видов посредством рассеивания их зачатков (семян, спор) и на новых местах. Р. р. зависит от количества производимых растением жизнеспособных зачатков, средств расселения, возможностей закрепления в местах, куда они переносятся. Р. р. бывает постепенным и скачкообразным (сразу на большое расстояние); в естественных условиях преобладает первый тип. Основные факторы расселения: воздушные течения - ветры, восходящие токи воздуха ( ), воды суши ( ), морские течения, животные ( ), различные формы деятельности человека ( ). Р. р. ограничивается следующими факторами: географическими (моря и проливы, горы, «непроходимые» для растений данного вида), экологическими (несоответствие климатических и др. абиотических и биотических условий природе вида) и биологическими (конкуренция др. видов). Сочетание действия средств расселения и преград определяет возможный темп Р. р.

  Лит.:Толмачев А, И., Введение в географию растений, Л., 1974.

  А. И. Толмачев.

«Рассерженные молодые люди»

«Рассе'рженные молоды'е лю'ди»,или «Сердитые молодые люди» («Angry young men»), принятое в критике название группы английских писателей, выступивших в 50-е гг. 20 в. Термин восходит к автобиографической книге Л. А. Пола «Рассерженный молодой человек» (1951); широко распространился после постановки в Лондоне в 1956 пьесы Дж. «Оглянись во гневе» - в страстных мизантропических монологах её героя дана концентрация настроений «Р. м. л.». Наиболее типичные «Р. м. л.» - романисты Дж. Уэйн, К. Эмис, Дж. Брейн и драматург Осборн, которые, однако, не образовали литературной школы. «Р. м. л.» объединяет недовольство английской буржуазной действительностью и, в частности, положением молодёжи в обществе, протест против социального неравенства, сословного чванства, лжи и лицемерия. Их герой - обычно молодой человек, получивший университетское образование; он разочарован в жизни, недоволен своей работой, обществом, в котором ему нет места. Бунт против принятых норм поведения и морали он проявляет в экстравагантных и шутовских выходках, в скандальном адюльтере, в демонстративном уходе в ряды рабочего класса. «Р. м. л.» не выдвинули положительной программы, их критика носила индивидуалистический характер. К концу 50-х гг. они отошли от прежних тем и героев.

  Лит.:Ивашева В. В., Английская литература XX века, М., 1967; Гозенпуд А. А., Пути и перепутья, Л., 1967; Шестаков Д., Современная английская драма (Осборновцы), М., 1968; Maschler Т. (ed.), Declaration, by С. Wilson [and others], L., 1957; Allsop K., The angry decade, L., 1958; Gindin J., Postwar British fiction, Berk., 1962.

Рассеяние микрочастиц

Рассея'ние микрочасти'ц,теория рассеяния, процесс столкновения частиц, в результате которого меняются импульсы частиц (упругое рассеяние) или наряду с изменением импульсов меняются также их внутреннего состояния либо образуются др. частицы (неупругое рассеяние).

  Одна из основных количественных характеристик как упругого рассеяния, так и неупругих процессов, - процесса (называемое обычно просто сечением) - величина, пропорциональная вероятности процесса и имеющая размерность площади ( см ²). Измерение сечений процессов позволяет изучать законы взаимодействия частиц, исследовать структуру частиц. Например, классическими опытами Э. по рассеянию a-частиц атомами было установлено существование атомных ядер (см. ); из опытов по рассеянию электронов большой энергии на протонах и нейтронах (нуклонах) получают информацию о структуре нуклонов; эксперименты по упругому рассеянию нейтронов и протонов протонами позволяют детально исследовать ядерные силы и т.д. (О столкновениях атомов и ядер см. , .)

  Классическая теория рассеяния.Согласно законам классической (нерелятивистской) механики, задачу рассеяния двух частиц с массами m ₁и m ₂можно свести переходом к системе сталкивающихся частиц (системе, в которой покоится центр инерции частиц, т. е. суммарный импульс частиц равен нулю) к задаче рассеяния одной частицы с приведённой массой m = m ₁ m ₂/( m ₁+ m ₂) на неподвижном силовом центре. В силовом поле (с центром О) траектория частицы искривляется - происходит рассеяние. Угол между начальным ( р _нач) и конечным ( р _кон) импульсами рассеиваемой частицы называется углом рассеяния. Угол рассеяния J зависит от взаимодействия между частицами и от т. н. прицельного параметра r - расстояния, на котором частица пролетела бы от силового центра, если бы взаимодействие отсутствовало ( рис. 1 ). Классическая механика устанавливает следующую связь между прицельным параметром и углом рассеяния:

,

где U( r) -потенциальная энергия взаимодействия, r -расстояние до силового центра ( r _мин- минимальное расстояние), Е= р ² _нач/2m - энергия частицы.

  На опыте обычно не измеряют рассеяние индивидуальной частицы, а направляют на мишень из исследуемого вещества пучок одинаковых частиц, имеющих одинаковую энергию, и измеряют количество частиц, рассеянных под данным углом. Число частиц dN, рассеянных в единицу времени на углы, лежащие в интервале J, J + dJ, равно числу частиц, проходящих в единицу времени через кольцо 2pr drЧ n.Если n -плотность потока падающих частиц (число частиц, проходящих в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную направлению движения частиц в пучке), то dN= 2pr drЧ n,а сечение упругого рассеяния ds определяется как отношение dN /nи равно

     (2)

(т. е., как уже отмечалось, сечение имеет размерность площади). Сечение рассеяния на все углы - полное сечение рассеяния - получается интегрированием (2) по всем прицельным параметрам. Если а -минимальный прицельный параметр, при котором J = 0 (т. е. частица проходит без отклонения), то полное сечение рассеяния s = p a ² .

  Квантовая теория рассеяния.В квантовой теории процессы упругого рассеяния и неупругие процессы описываются амплитудами рассеяния - комплексными величинами, квадрат модуля которых пропорционален сечениям соответствующих процессов. В 1943 В. для описания процессов рассеяния ввёл т. н. S-матрицу, или .Её матричные элементы определяют амплитуды различных процессов. Через матричные элементы S-матрицы выражаются физические величины, непосредственно измеряемые на опыте: сечение, поляризация частиц (среднее значение оператора спина), асимметрия, возникающая при рассеянии на поляризованной мишени и др. С др. стороны, матричные элементы S-матрицы могут быть вычислены при определённых предположениях о виде взаимодействия. Сравнение результатов опыта с предсказаниями теории позволяет проверить теорию.

  Общие принципы инвариантности (инвариантность относительно вращений, из которой вытекает сохранение момента количества движения, отражений - сохранение чёткости, и др.) существенно ограничивают возможный вид матричных элементов S-матрицы и позволяют получить проверяемые на опыте соотношения. Например, из закона сохранения чётности следует, что поляризация конечной частицы при столкновении неполяризованных частиц направлена по нормали к плоскости рассеяния (плоскости, проходящей через начальный и конечный импульсы частицы). Измеряя направление вектора поляризации, можно выяснить, сохраняется ли чётность во взаимодействии, обусловливающем процесс. сильных взаимодействий приводит к соотношениям между сечениями различных процессов, а также к запрету некоторых процессов. В частности, из изотопической инвариантности следует, что при столкновении двух дейтронов не могут образоваться a-частица и p°-мезон. Исследование этого процесса на опыте подтвердило справедливость изотопической инвариантности.

  Условие унитарности S-матрицы, являющееся следствием сохранения полной вероятности (суммарная вероятность рассеяния по всем возможным каналам реакции должна равняться 1), также накладывает ограничения на матричные элементы процессов. Одно из важных соотношений, вытекающих из этого условия, - , связывающая амплитуду упругого рассеяния на угол 0° с полным сечением (суммой сечений упругого рассеяния и сечений всех возможных неупругих процессов).

  Из общих принципов квантовой теории ( , и др.) следует, что матричные элементы S-матрицы являются в некоторых областях комплексных переменных. Аналитические свойства матричных элементов S-матрицы позволяют получить ряд соотношений между определяемыми из опыта величинами - т. н. дисперсионные соотношения (см. ), и др.

  В случае упругого рассеяния бесспиновых частиц асимптотика волновой функции Y( r), являющейся решением ,имеет вид:

     (3)

  Здесь r- расстояние между частицами, k= p/ -волновой вектор, р- импульс в системе центра инерции (с. ц. и.) сталкивающихся частиц,  - постоянная Планка, J -угол рассеяния, f(J) -амплитуда рассеяния, зависящая от угла рассеяния и энергии сталкивающихся частиц. Первый член в этом выражении описывает свободные частицы с импульсом р=  k(падающая волна), второй - частицы, идущие от центра (рассеянная волна). Дифференциальное сечение рассеяния определяется как отношение числа частиц, рассеянных за единицу времени в элемент телесного угла dW, к плотности потока падающих частиц. Сечение рассеяния на угол J (в с. ц. и.) в единичный телесный угол равно:

     (4)

 Для амплитуды рассеяния имеет место следующее разложение по парциальным волнам (волнам с определённым орбитальным моментом l):

     (5)

  Здесь P _l(cosJ) - , S _l -коэффициенты разложения, которые зависят от характера взаимодействия и являются матричными элементами S-матрицы (в представлении, в котором она диагональна по энергии, моменту количества движения и проекции момента). Если число падающих на центр частиц с моментом lравно числу идущих от центра частиц с тем же моментом (случай упругого рассеяния), то I S _ll = 1. В общем случае l S _ll Ј 1. Эти условия являются следствием условия унитарности S-матрицы. Если возможно только упругое рассеяние, то S _lможет быть представлено в виде: S _l= e ^{2i d} _l ,где d _l- вещественные величины, называемые фазами рассеяния. Если d _l= 0 при некотором l, то рассеяние в состояние с орбитальным моментом lотсутствует.

  Полное сечение упругого рассеяния равно:

     (6)

где ; - парциальное сечение упругого рассеяния частиц с орбитальным моментом l, = 1/ k -длина частицы. При Sl = -1  достигает максимума и равно:

     (7)

при этом d _l= p/2 (резонанс в рассеянии). Т. о., при резонансе сечение процесса определяется де-бройлевской длиной волны  и для медленных частиц, для которых  >> R ₀ ,где R ₀ -радиус действия сил, намного превосходит величину p R ₀ ²(классическое сечение рассеяния). Этот факт (непонятный с точки зрения классической теории рассеяния) является следствием волновой природы микрочастиц.

  Поведение сечения рассеяния вблизи резонанса определяется формулой Брейта - Вигнера:

,     (8)

где E ₀ -энергия, при которой сечение достигает максимума (положение резонанса), а Г- ширина резонанса. При Е= E ₀± ¹/ ₂G сечение s _lравно ¹/ ₂ . Полное сечение всех неупругих процессов равно:

     (9)

  Условие унитарности ограничивает величину парциального сечения для неупругих процессов:

.     (10)

  Для короткодействующих потенциалов взаимодействия основную роль играют фазы рассеяния с lЈ b/ k,где b- радиус действия сил. Это условие можно переписать следующим образом: l/ kЈ b; величина l/ kопределяет минимальное расстояние, на которое может приблизиться к центру сил свободная частица с моментом l(прицельный параметр в квантовой теории). При bk<<