Краткие исторические сведения.Открытие Э. ч. явилось закономерным результатом общих успехов в изучении строения вещества, достигнутых физикой в конце 19 в. Оно было подготовлено всесторонними исследованиями оптических спектров атомов, изучением электрических явлений в жидкостях и газах, открытием фотоэлектричества, рентгеновских лучей, естественной радиоактивности, свидетельствовавших о существовании сложной структуры материи.

  Исторически первой открытой Э. ч. был электрон - носитель отрицательного в атомах. В 1897 Дж. Дж. установил, что т. н. катодные лучи образованы потоком мельчайших частиц, которые были названы электронами. В 1911 Э. ,пропуская от естественного радиоактивного источника через тонкие фольги различных веществ, выяснил, что положительный заряд в атомах сосредоточен в компактных образованиях - ядрах, а в 1919 обнаружил среди частиц, выбитых из атомных ядер, протоны - частицы с единичным положительным зарядом и массой, в 1840 раз превышающей массу электрона. Другая частица, входящая в состав ядра, - нейтрон - была открыта в 1932 Дж. при исследованиях взаимодействия a-частиц с бериллием. Нейтрон имеет массу, близкую к массе протона, но не обладает электрическим зарядом. Открытием нейтрона завершилось выявление частиц - структурных элементов атомов и их ядер.

  Вывод о существовании частицы электромагнитного поля - фотона - берёт своё начало с работы М. (1900). Предположив, что энергия электромагнитного излучения абсолютно чёрного тела квантованна, Планк получил правильную формулу для спектра излучения. Развивая идею Планка, А. (1905) постулировал, что электромагнитное излучение (свет) в действительности является потоком отдельных квантов (фотонов), и на этой основе объяснил закономерности .Прямые экспериментальные доказательства существования фотона были даны Р. (1912- 1915) и А. (1922; см . ).

 Открытие нейтрино - частицы, почти не взаимодействующей с веществом, ведёт своё начало от теоретической догадки В. (1930), позволившей за счёт предположения о рождении такой частицы устранить трудности с законом сохранения энергии в процессах радиоактивных ядер. Экспериментально существование нейтрино было подтверждено лишь в 1953 (Ф. Райнес и К Коуэн, США).

  С 30-х и до начала 50-х гг. изучение Э. ч. было тесно связано с исследованием .В 1932 в составе космических лучей К. был обнаружен позитрон (е ⁺) - частица с массой электрона, но с положительным электрическим зарядом. Позитрон был первой открытой (см. ниже). Существование е ⁺непосредственно вытекало из релятивистской теории электрона, развитой П. (1928-31) незадолго до обнаружения позитрона. В 1936 американские физики К. Андерсон и С. Неддермейер обнаружили при исследовании осмических лучей мюоны (обоих знаков электрического заряда) - частицы с массой примерно в 200 масс электрона, а в остальном удивительно близкие по свойствам к е ^-, е ⁺.

  В 1947 также в космических лучах группой С. были открыты p ⁺и p ^--мезоны с массой в 274 электронные массы, играющие важную роль во взаимодействии протонов с нейтронами в ядрах. Существование подобных частиц было предположено Х. в 1935.

  Конец 40-х - начало 50-х гг. ознаменовались открытием большой группы частиц с необычными свойствами, получивших название «странных». Первые частицы этой группы К ⁺- и К ^--мезоны, L-, S ⁺ -, S ^- -, X ^- -гипероны были открыты в космических лучах, последующие открытия странных частиц были сделаны на ускорителях - установках, создающих интенсивные потоки быстрых протонов и электронов. При столкновении с веществом ускоренные протоны и электроны рождают новые Э. ч., которые и становятся предметом изучения.

  С начала 50-х гг. ускорители превратились в основной инструмент для исследования Э. ч. В 70-х гг. энергии частиц, разогнанных на ускорителях, составили десятки и сотни млрд. ( Гэв) .Стремление к увеличению энергий частиц обусловлено тем, что высокие энергии открывают возможность изучения строения материи на тем меньших расстояниях, чем выше энергия сталкивающихся частиц. Ускорители существенно увеличили темп получения новых данных и в короткий срок расширили и обогатили наше знание свойств микромира. Применение ускорителей для изучения странных частиц позволило более детально изучить их свойства, в частности особенности их распада, и вскоре привело к важному открытию: выяснению возможности изменения характеристик некоторых микропроцессов при операции зеркального отражения (см. ) -т. н. нарушению пространств. (1956). Ввод в строй протонных ускорителей с энергиями в миллиарды эвпозволил открыть тяжёлые античастицы: (1955), (1956), антисигма-гипероны (1960). В 1964 был открыт самый тяжёлый гиперон W ^-(с массой около двух масс протона). В 1960-х гг. на ускорителях было открыто большое число крайне неустойчивых (по сравнению с др. нестабильными Э. ч.) частиц, получивших название «резонансов». Массы большинства резонансов превышают массу протона. Первый из них D ₁(1232) был известен с 1953. Оказалось, что резонансы составляют основная часть Э. ч.

  В 1962 было выяснено, что существуют два разных нейтрино: электронное и мюонное. В 1964 в распадах нейтральных К-мезонов. было обнаружено несохранение т, н. комбинированной чётности (введённой и и независимо Л. Д. в 1956; см. ) ,означающее необходимость пересмотра привычных взглядов на поведение физических процессов при операции отражения времени (см. ) .

  В 1974 были обнаружены массивные (в 3-4 протонные массы) и в то же время относительно устойчивые y-частицы, с временем жизни, необычно большим для резонансов. Они оказались тесно связанными с новым семейством Э. ч. - «очарованных», первые представители которого (D ⁰, D ⁺, L _с) были открыты в 1976. В 1975 были получены первые сведения о существовании тяжёлого аналога электрона и мюона (тяжёлого лептона t). В 1977 были открыты Ў-частицы с массой порядка десятка протонных масс.

  Таким образом, за годы, прошедшие после открытия электрона, было выявлено огромное число разнообразных микрочастиц материи. Мир Э. ч. оказался достаточно сложно устроенным. Неожиданными во многих отношениях оказались свойства обнаруженных Э. ч. Для их описания, помимо характеристик, заимствованных из классической физики, таких, как электрический заряд, масса, момент количества движения, потребовалось ввести много новых специальных характеристик, в частности для описания странных Э. ч. - (К. ,М. ,1953), «очарованных» Э .ч. - «очарование» (американские физики Дж. Бьёркен, Ш. Глэшоу, 1964); уже названия приведённых характеристик отражают необычность описываемых ими свойств Э. ч.

  Изучение внутреннего строения материи и свойств Э. ч. с первых своих шагов сопровождалось радикальным пересмотром многих устоявшихся понятий и представлений. Закономерности, управляющие поведением материи в малом, оказались настолько отличными от закономерностей классической механики и электродинамики, что потребовали для своего описания совершенно новых теоретических построений. Такими новыми фундаментальными построениями в теории явились частная (специальная) и общая теория относительности (А. Эйнштейн, 1905 и 1916; см. , ) и (1924-27; Н. ,Л. де ,В. , Э . ,М. ) .Теория относительности и квантовая механика знаменовали собой подлинную революцию в науке о природе и заложили основы для описания явлений микромира. Однако для описания процессов, происходящих с Э. ч., квантовой механики оказалось недостаточно. Понадобился следующий шаг - квантование классических полей (т. н. ) и разработка квантовой теории поля. Важнейшими этапами на пути её развития были: формулировка (П. Дирак, 1929), квантовой теории b-распада (Э. Ферми, 1934), положившей начало современной теории ,квантовой мезодинамики (Юкава, 1935). Непосредственной предшественницей последней была т. н. b-теория ядерных сил (И. Е. ,Д. Д. ,1934; см. ) .Этот период завершился созданием последовательного вычислительного аппарата квантовой электродинамики (С. ,Р. ,Ю. ;1944-49), основанного на использовании техники перенормировки (см. ) .Эта техника была обобщена впоследствии применительно к другим вариантам квантовой теории поля.

  Квантовая теория поля продолжает развиваться и совершенствоваться и является основой для описания взаимодействий Э. ч. У этой теории имеется ряд существенных успехов, и всё же она ещё очень далека от завершённости и не может претендовать на роль всеобъемлющей теории Э. ч. Происхождение многих свойств Э. ч. и природа присущих им взаимодействий в значительной мере остаются неясными. Возможно, понадобится ещё не одна перестройка всех представлений и гораздо более глубокое понимание взаимосвязи свойств микрочастиц и геометрических свойств пространства-времени, прежде чем теория Э. ч. будет построена.

  Основные свойства элементарных частиц. Классы взаимодействий.Все Э. ч. являются объектами исключительно малых масс и размеров. У большинства из них массы имеют порядок величины массы протона, равной 1,6Ч10 ^-24 г(заметно меньше лишь масса электрона: 9Ч10 ^-28 г). Определённые из опыта размеры протона, нейтрона, p-мезона по порядку величины равны 10 ^-13 см.Размеры электрона и мюона определить не удалось, известно лишь, что они меньше 10 ^-15 см.Микроскопические массы и размеры Э. ч. лежат в основе квантовой специфики их поведения. Характерные длины волн, которые следует приписать Э. ч. в квантовой теории ( , где  - постоянная Планка, m -масса частицы, с- скорость света) по порядку величин близки к типичным размерам, на которых осуществляется их взаимодействие (например, для p-мезона 1,4Ч10 ^-13 см) .Это и приводит к тому, что квантовые закономерности являются определяющими для Э. ч.

  Наиболее важное квантовое свойство всех Э. ч. - их способность рождаться и уничтожаться (испускаться и поглощаться) при взаимодействии с др. частицами. В этом отношении они полностью аналогичны фотонам. Э. ч. - это специфические кванты материи, более точно - кванты соответствующих физических полей (см. ниже). Все процессы с Э. ч. протекают через последовательность актов их поглощения и испускания. Только на этой основе можно понять, например, процесс рождения p ⁺-мезона при столкновении двух протонов (р + р ® р + n+ p ⁺) или процесс аннигиляции электрона и позитрона, когда взамен исчезнувших частиц возникают, например, два g-кванта (е ⁺+е ^-® g + g). Но и процессы упругого рассеяния частиц, например е ^-+p ® е ^-+ р, также связаны с поглощением начальных частиц и рождением конечных частиц. Распад нестабильных Э. ч. на более лёгкие частицы, сопровождаемый выделением энергии, отвечает той же закономерности и является процессом, в котором продукты распада рождаются в момент самого распада и до этого момента не существуют. В этом отношении распад Э. ч. подобен распаду возбуждённого атома на атом в основном состоянии и фотон. Примерами распадов Э. ч. могут служить: ; p ⁺® m ⁺+ v _m; К ⁺® p ⁺+ p ⁰(знаком «тильда» над символом частицы здесь и в дальнейшем помечены соответствующие античастицы).

  Различные процессы с Э. ч. заметно отличаются по интенсивности протекания. В соответствии с этим взаимодействия Э. ч. можно феноменологически разделить на несколько классов: сильные, электромагнитные и слабые взаимодействия. Все Э. ч. обладают, кроме того, гравитационным взаимодействием.

  Сильные взаимодействия выделяются как взаимодействия, которые порождают процессы, протекающие с наибольшей интенсивностью среди всех остальных процессов. Они приводят и к самой сильной связи Э. ч. Именно сильные взаимодействия обусловливают связь протонов и нейтронов в ядрах атомов и обеспечивают исключительную прочность этих образований, лежащую в основе стабильности вещества в земных условиях.

   характеризуются как взаимодействия, в основе которых лежит связь с электромагнитным полем. Процессы, обусловленные ими, менее интенсивны, чем процессы сильных взаимодействий, а порождаемая ими связь Э. ч. заметно слабее. Электромагнитные взаимодействия, в частности, ответственны за связь атомных электронов с ядрами и связь атомов в молекулах.

  Слабые взаимодействия, как показывает само название, вызывают очень медленно протекающие процессы с Э. ч. Иллюстрацией их малой интенсивности может служить тот факт, что нейтрино, обладающие только слабыми взаимодействиями, беспрепятственно пронизывают, например, толщу Земли и Солнца. Слабые взаимодействия обусловливают также медленные распады т. н. квазистабильных Э. ч. Времена жизни этих частиц лежат в диапазоне 10 ^-8 -10 ^-10 сек,тогда как типичные времена для сильных взаимодействий Э. ч. составляют 10 ^-23-10 ^-24 сек.

 Гравитационные взаимодействия, хорошо известные по своим макроскопическим проявлениям, в случае Э. ч. на характерных расстояниях ~10 ^-13 смдают чрезвычайно малые эффекты из-за малости масс Э. ч.

  Силу различных классов взаимодействий можно приближённо охарактеризовать безразмерными параметрами, связанными с квадратами констант соответствующих взаимодействий. Для сильных, электромагнитных, слабых и гравитационных взаимодействий протонов при средней энергии процесса ~1 Гэвэти параметры соотносятся как 1:10 ^-2: l0 ^-10:10 ^-38. Необходимость указания средней энергии процесса связана с тем, что для слабых взаимодействий безразмерный параметр зависит от энергии. Кроме того, сами интенсивности различных процессов по-разному зависят от энергии. Это приводит к тому, что относительная роль различных взаимодействий, вообще говоря, меняется с ростом энергии взаимодействующих частиц, так что разделение взаимодействий на классы, основанное на сравнении интенсивностей процессов, надёжно осуществляется при не слишком высоких энергиях. Разные классы взаимодействий имеют, однако, и другую специфику, связанную с различными свойствами их симметрии (см. в физике), которая способствует их разделению и при более высоких энергиях. Сохранится ли такое деление взаимодействий на классы в пределе самых больших энергий, пока остаётся неясным.

  В зависимости от участия в тех или иных видах взаимодействий все изученные Э. ч., за исключением фотона, разбиваются на две основные группы: (от греческого hadros - большой, сильный) и (от греческого leptos - мелкий, тонкий, лёгкий). Адроны характеризуются прежде всего тем, что они обладают сильными взаимодействиями, наряду с электромагнитными и слабыми, тогда как лептоны участвуют только в электромагнитных и слабых взаимодействиях. (Наличие общих для той и другой группы гравитационных взаимодействий подразумевается.) Массы адронов по порядку величины близки к массе протона ( т _р); минимальную массу среди адронов имеет p-мезон: т _p» м1/7Ч т _р .Массы лептонов, известных до 1975-76, были невелики ( 0,1 m _p), однако новейшие данные, видимо, указывают на возможность существования тяжёлых лептонов с такими же массами, как у адронов. Первыми исследованными представителями адронов были протон и нейтрон, лептонов - электрон. Фотон, обладающий только электромагнитными взаимодействиями, не может быть отнесён ни к адронам, ни к лептонам и должен быть выделен в отд. группу. По развиваемым в 70-х гг. представлениям фотон (частица с нулевой массой покоя) входит в одну группу с очень массивными частицами - т. н. промежуточными векторными бозонами, ответственными за слабые взаимодействия и пока на опыте не наблюдавшимися (см. раздел Элементарные частицы и квантовая теория поля).

  Характеристики элементарных частиц.Каждая Э. ч., наряду со спецификой присущих ей взаимодействий, описывается набором дискретных значений определённых физических величин, или своими характеристиками. В ряде случаев эти дискретные значения выражаются через целые или дробные числа и некоторый общий множитель - единицу измерения; об этих числах говорят как о Э. ч. и задают только их, опуская единицы измерения.

  Общими характеристиками всех Э. ч. являются масса ( m), время жизни (t), спин ( J) и электрический заряд ( Q). Пока нет достаточного понимания того, по какому закону распределены массы Э. ч. и существует ли для них какая-то единица измерения.

  В зависимости от времени жизни Э. ч. делятся на стабильные, квазистабильные и нестабильные (резонансы). Стабильными, в пределах точности современных измерений, являются электрон (t > 5Ч10 ²¹лет), протон (t > 2Ч10 ³⁰лет), фотон и нейтрино. К квазистабильным относят частицы, распадающиеся за счёт электромагнитных и слабых взаимодействий. Их времена жизни > 10 ^-20 сек(для свободного нейтрона даже ~ 1000 сек) .Резонансами называются Э. ч., распадающиеся за счёт сильных взаимодействий. Их характерные времена жизни 10 ^-23-10 ^-24 сек.В некоторых случаях распад тяжёлых резонансов (с массой ³ 3 Гэв) за счёт сильных взаимодействий оказывается подавленным и время жизни увеличивается до значений - ~10 ^-20 сек.

 Спин Э. ч. является целым или полуцелым кратным от величины . В этих единицах спин p -и К-мезонов равен 0, у протона, нейтрона и электрона J=1/2, у фотона J =1. Существуют частицы и с более высоким спином. Величина спина Э. ч. определяет поведение ансамбля одинаковых (тождественных) частиц, или их статистику (В. ,1940). Частицы полуцелого спина подчиняются (отсюда название ) ,которая требует антисимметрии системы относительно перестановки пары частиц (или нечётного числа пар) и, следовательно, «запрещает» двум частицам полуцелого спина находиться в одинаковом состоянии ( ) .Частицы целого спина подчиняются (отсюда название ) ,которая требует симметрии волновой функции относительно перестановок частиц и допускает нахождение любого числа частиц в одном и том же состоянии. Статистические свойства Э. ч. оказываются существенными в тех случаях, когда при рождении или распаде образуется несколько одинаковых частиц. Статистика Ферми - Дирака играет также исключительно важную роль в структуре ядер и определяет закономерности заполнения электронами атомных оболочек, лежащие в основе периодической системы элементов Д. И. .

 Электрические заряды изученных Э. ч. являются целыми кратными от величины е» 1,6Ч10 ^-19 к,называются элементарным электрическим зарядом. У известных Э. ч. Q =0 ,±1, ±2.

  Помимо указанных величин Э. ч. дополнительно характеризуются ещё рядом квантовых чисел, называются внутренними. Лептоны несут специфический Lдвух типов: электронный ( L _e) и мюонный ( L _m); L _e =+1 для электрона и электронного нейтрино, L _m =+1 для отрицательного мюона и мюонного нейтрино. Тяжёлый лептон t; и связанное с ним нейтрино, по-видимому, являются носителями нового типа лептонного заряда L _t.

  Для адронов L= 0, и это ещё одно проявление их отличия от лептонов. В свою очередь, значительные части адронов следует приписать особый В(|Е| = 1). Адроны с В =+1 образуют подгруппу (сюда входят протон, нейтрон, гипероны, барионные резонансы), а адроны с В =0 - подгруппу мезонов (p -и К-мезоны, бозонные резонансы). Название подгрупп адронов происходит от греческих слов barэs - тяжёлый и mйsos - средний, что на начальном этапе исследований Э. ч. отражало сравнительные величины масс известных тогда барионов и мезонов. Более поздние данные показали, что массы барионов и мезонов сопоставимы. Для лептонов В =0. Для фотона В =0 и L =0.

  Барионы и мезоны подразделяются на уже упоминавшиеся совокупности: обычных (нестранных) частиц (протон, нейтрон, p-мезоны), странных частиц (гипероны, К-мезоны) и очарованных частиц. Этому разделению отвечает наличие у адронов особых квантовых чисел: странности Sи очарования (английское charm) Chс допустимыми значениями: 151 = 0, 1, 2, 3 и | Ch| = 0, 1, 2, 3. Для обычных частиц S =0 и Ch= 0, для странных частиц | S| ¹ 0, Ch =0, для очарованных частиц | Ch| ¹ 0,а | S| = 0, 1, 2. Вместо странности часто используется квантовое число гиперзаряд Y = S + В,имеющее, по-видимому, более фундаментальное значение.

  Уже первые исследования с обычными адронами выявили наличие среди них семейств частиц, близких по массе, с очень сходными свойствами по отношению к сильным взаимодействиям, но с различными значениями электрического заряда. Протон и нейтрон (нуклоны) были первым примером такого семейства. Позднее аналогичные семейства были обнаружены среди странных и (в 1976) среди очарованных адронов. Общность свойств частиц, входящих в такие семейства, является отражением существования у них одинакового значения специального квантового числа - I,принимающего, как и обычный спин, целые и полуцелые значения. Сами семейства обычно называются изотопическими мультиплетами. Число частиц в мультиплете ( п) связано с Iсоотношением: n =2 I+ 1. Частицы одного изотопического мультиплета отличаются друг от друга значением «проекции» изотопического спина I ₃, и соответствующие значения Qдаются выражением:

 Важной характеристикой адронов является также внутренняя чётность Р,связанная с операцией пространств, инверсии: Рпринимает значения ±1.

  Для всех Э. ч. с ненулевыми значениями хотя бы одного из зарядов О, L, В, Y( S) и очарования Chсуществуют античастицы с теми же значениями массы т,времени жизни t, спина Jи для адронов изотопического спина 1,но с противоположными знаками всех зарядов и для барионов с противоположным знаком внутренней чётности Р.Частицы, не имеющие античастиц, называются абсолютно (истинно) нейтральными. Абсолютно нейтральные адроны обладают специальным квантовым числом - зарядовой чётностью (т. е. чётностью по отношению к операции ) Ссо значениями ±1; примерами таких частиц могут служить фотон и p ⁰ .

 Квантовые числа Э. ч. разделяются на точные (т. е. такие, которые связаны с физическими величинами, сохраняющимися во всех процессах) и неточные (для которых соответствующие физические величины в части процессов не сохраняются). Спин Jсвязан со строгим законом сохранения момента количества движения и потому является точным квантовым числом. Другие точные квантовые числа: Q, L, В;по современным данным, они сохраняются при всех превращениях Э. ч. Стабильность протона есть непосредственное выражение сохранения В(нет, например, распада р ® е ⁺+ g) .Однако большинство квантовых чисел адронов неточные. Изотопический спин, сохраняясь в сильных взаимодействиях, не сохраняется в электромагнитных и слабых взаимодействиях. Странность и очарование сохраняются в сильных и электромагнитных взаимодействиях, но не сохраняются в слабых взаимодействиях. Слабые взаимодействия изменяют также внутреннюю и зарядовую чётности. С гораздо большей степенью точности сохраняется комбинированная чётность СР, однако и она нарушается в некоторых процессах, обусловленных слабыми взаимодействиями. Причины, вызывающие несохранение многих квантовых чисел адронов, неясны и, по-видимому, связаны как с природой этих квантовых чисел, так и с глубинной структурой электромагнитных и слабых взаимодействий. Сохранение или несохранение тех или иных квантовых чисел - одно из существенных проявлений различий классов взаимодействий Э. ч.

  Табл. 1. - Основные элементарные частицы и их характеристики

Частица	Античастица	Масса, Мэв	J P	I, Y, Ch	Время жизни, сек, ширина, Мэв(*)
Фотон
g	0	1 -	-	стабилен
Лептоны
e -	e +	0,511003(1)	½	-	стабильны
n	n e	0(<3 Ч10 - 5)	½	-	стабильны
m -	m +	105,6595(3)	½	-	2,19713(7)Ч10 - 6
n	n m	0(<0,4)	½	-	стабильны
t -	t +	1900(100)	½	-	?
n	n t	<600	½	-	?
Мезоны (В=0)
	p +		p -		0 -	ц	1,0,0	2,603(2)Ч10 - 8
		p 0				0,83(6)Ч10 - 16
*	r +	r 0	r -	773(3)	1 -			152(3)
*	B +	B 0	B -	1230(10)	1 +			125(10)
*				1310(5)	2 +	э	102(5)
*	r’ +	r’ 0	r’ -	1600	1 -			~400
*	g +	g 0	g -	1690(20)	3 -			180(30)
*	S +	S 0	S -	1940	4 +	ш	54
	h		548,8(6)	0 -	ц	0,0,0	7(1)Ч10 - 19
*	w		782,7(3)	1 -			10,0(4)
*	h’		957,6(3)	0 -			<1
*	j		1019,7(3)	1 -			4,1(2)
*	f		1270(5)	2 +			180(20)
*	f’		1516(3)	2 +			40(10)
*	w’		1667(10)	3 -			140(10)
*	h		2020(25)	4 +	э	180(50)
*	h c		2820(20)	0 -?			?
*	y		3095(4)	1 -			0,069(15)
*	y’		3684(5)	1 -			0,228(56)
*	y’’		3772(6)	1 -			28(5)
*	y’’’		4414(7)	1 -			33(10)
*	Ў		9410(10)	1 -?			?
*	Ў’		10060(30)	1 -?	ш	?
					493,71(4)	0	ц	½,1,0	1,237(3)Ч10 - 8
		Страницы: 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8, 9, 10, 11, 12, 13, 14, 15, 16, 17, 18, 19, 20, 21, 22, 23, 24, 25, 26, 27, 28, 29, 30, 31, 32, 33, 34, 35, 36, 37, 38, 39, 40, 41