 |
|
|
|
()ModernLib.Net / / / () - (. 24)
Лит.:Ленин В. И., Полн. собр. соч., 5 изд. (см. Справочный том, ч. 2, с, 473); Куцентов Д. Г., Деятели Петербургского «Союза борьбы за освобождение рабочего класса», М., 1962. Сильвинит Сильвини'т,осадочная горная порода, состоящая из чередования тонких прослоев галита и сильвина . Силькеборг Си'лькеборг(Silkeborg), город в Дании, в долине р. Гудено, в центральной части полуострова Ютландия, в амте Орхус. 44,1 тыс. жителей (1972). Машиностроение, текстильная и пищевая промышленность. Туризм. Сильное регулирование Си'льное регули'рование, автоматическое регулирование возбуждения или частоты вращения синхронных генераторов (компенсаторов) по отклонению напряжения или частоты, а кроме того, и по первым и вторым производным от тока ротора или статора, напряжения и других параметров режима работы электроэнергетической системы. С. р. позволяет «предвидеть» ещё не наступившие изменения режима и предотвращать их. С. р. осуществляется автоматическими регуляторами (АР) сильного действия, которые быстро и интенсивно воздействуют на ток возбуждения или впуск энергоносителя (пара, воды и т. д.) турбо- или гидрогенератора при изменениях режима (увеличении или уменьшении передаваемой мощности, коротких замыканиях и пр.) с целью поддержать требуемое напряжение в заданной точке прилегающего участка сети и предотвратить нарушение параллельной работы электростанций в энергосистеме (нарушение статической, динамической и результирующей устойчивости). промышленность выпускает АР возбуждения сильного действия в унифицированном исполнении. Такими АР оборудованы многие генераторы гидростанций, в том числе Братской и Красноярской ГЭС, мощные генераторы тепловых и атомных станций. Турбогенераторы Славянской и Костромской ГРЭС оборудованы также АР частоты вращения сильного действия. В сочетании с безинерционными тиристорными возбудителями синхронных машин АР сильного действия существенно улучшают качество электроэнергии и повышают надёжность функционирования Единой электроэнергетической системы СССР. Н. И. Овчаренко. Сильные взаимодействия Си'льные взаимоде'йствия,одно из основных фундаментальных (элементарных) взаимодействий природы (наряду с электромагнитным, гравитационным и слабым взаимодействиями). Частицы, участвующие в С. в., называются адронами, в отличие от фотона и лептонов (электрона и позитрона, мюонов и нейтрино ), не обладающих С. в. К адронам относятся все барионы (в частности, нуклоны - нейтрон n и протон p, гипероны ) и мезоны (p-мезоны, K-мезоны), в том числе большое количество т. н. ядерно-нестабильных частиц - резонансов . Одно из проявлений С. в. - ядерные силы , связывающие нуклоны в атомных ядрах. С. в. имеют малый радиус действия (~10 -13 см) и на этих расстояниях значительно превосходят все другие типы взаимодействий. Характерное время, за которое происходят элементарные процессы, вызываемые С. в., составляет 10 -23-10 -24 сек. С. в. обладают высокой степенью симметрии; они симметричны относительно пространственной инверсии , зарядового сопряжения , обращения времени . Специфическим для С. в. является наличие внутренних симметрий адронов: изотопической инвариантности , симметрии по отношению к фазовому преобразованию, приводящей к существованию особого сохраняющегося квантового числа - странности , а также SU(3)-симметрии (см. ниже). Впервые С. в. как силы новой, неизвестной ранее природы были по существу обнаружены в опытах Э. Резерфорда (1911) одновременно с открытием атомного ядра; именно этими силами объясняется обнаруженное рассеяние на большие углы a-частиц при их прохождении через вещество. Однако понятие С. в. было сформулировано позже, в основном в 30-х гг., в связи с проблемой ядерных сил. Общие свойства сильных взаимодействий Короткодействующий характер С. в.Важнейшая особенность С. в. - их короткодействующий характер; как уже отмечалось, они заметно проявляются лишь на расстояниях порядка 10 -13 сммежду взаимодействующими адронами, т. е. их радиус действия примерно в 100 000 раз меньше размеров атомов. На таких расстояниях С. в. в 100-1000 раз превышают электромагнитные силы, действующие между заряженными частицами. С увеличением расстояния С. в. быстро (приблизительно экспоненциально) убывают, так что на расстоянии несколько радиусов действия они становятся сравнимыми с электромагнитными взаимодействиями , а на ещё больших расстояниях практически исчезают. С короткодействующим характером С. в. связан тот факт, что С. в., несмотря на их огромную роль в природе, были экспериментально обнаружены только в 20 в., в то время как более слабые дальнодействующие электромагнитные и гравитационные силы были обнаружены и изучены гораздо раньше (вследствие дальнодействующего характера электромагнитных и гравитационных сил происходит сложение сил, действующих со стороны большого числа частиц, и таким образом возникает взаимодействие между макроскопическими телами). Для объяснения малого радиуса действия ядерных сил японский физик Х. Юкава в 1935 высказал гипотезу, согласно которой С. в. между нуклонами (N) происходит благодаря тому, что они обмениваются друг с другом некоторой частицей, обладающей массой, аналогично тому, как электромагнитное взаимодействие между заряженными частицами, согласно квантовой электродинамике (см. Квантовая теория поля ), осуществляется посредством обмена «частицами света» - фотонами. При этом предполагалось, что существует специфическое взаимодействие, приводящее к испусканию и поглощению промежуточной частицы - переносчика ядерных сил. Другими словами, вводился новый тип взаимодействий, который позже назвали С. в. (Следует отметить, что впервые гипотеза об обменном характере ядерных сил для объяснения их малого радиуса действия выдвигалась независимо И. Е. Таммом и Д. Д. Иваненко .) Исходя из известного экспериментального радиуса действия ядерных сил, Юкава оценил массу частицы - переносчика С. в. Такая оценка основана на простых квантовомеханических соображениях. Согласно
квантовой механике
, время наблюдения системы D
tи неопределённость в её энергии D
Eсвязаны
неопределённостей соотношением
: D
ED
t ~
Относительная величина С. в.Для характеристики величины С. в. сравним их с электромагнитными взаимодействиями, для описания которых существует подробно разработанный математический аппарат, Такое сравнение позволяет понять трудности, с которыми сталкивается разработка теории С. в. Взаимодействие заряженной частицы с электромагнитным полем - полем фотонов - определяется электрическим зарядом
ечастицы (который и является константой электромагнитного взаимодействия), а вероятность испускания одного
фотона при взаимодействии заряженных частиц, согласно квантовой электродинамике, пропорциональна безразмерной величине a =
e
2/
Несмотря на отсутствие последовательной теории С. в., было установлено теоретически большое число связей между различными процессами С. в. Наличие такого рода связей вытекает, во-первых, из общих принципов квантовой теории поля, а во-вторых, из существования точных и приближенных симметрий, присущих С. в. (см. ниже). Вместе с тем большое значение имеют различные полуфеноменологические модели С. в., позволяющие качественно (а в ряде случаев - довольно точно количественно) описывать процессы С. в. и предсказывать новые явления.
С. в. и структура адронов.Из квантовомеханический соображений, аналогичных тем, которые приводились для оценки радиуса действия ядерных сил, следует, что адроны должны быть окружены «облаком» непрерывно испускаемых и поглощаемых - т. н. виртуальных (см.
Виртуальные частицы
) - пионов и других адронов. При этом радиус пионного «облака» по порядку величины должен составлять
С. в. и электромагнитные характеристики адронов.С. в. существенно влияют на электромагнитные характеристики адронов. Благодаря закону сохранения электрического заряда заряд адрона, включая полный заряд окружающих его «облаков», должен оставаться неизменным независимо от того, какие виртуальные превращения в них происходят. Т. о., С. в. не влияют на электрические заряды адронов (которые являются целыми кратными элементарного электрического заряда e). Однако движение зарядов в «облаках» создаёт электрический ток и, следовательно, должно приводить к изменению магнитных моментов адронов. Этот вывод качественно согласуется с измерением магнитных моментов нуклонов. Магнитный момент протона m р» 2,79 m я, где m я- ядерный магнетон , а магнитный момент нейтрона m n» - 1,89 m я(знак минус указывает на то, что m nнаправлен в противоположную сторону по отношению к его собственному, внутреннему моменту количества движения - спину ). Если бы протон и нейтрон не имели С. в., их магнитные моменты, согласно Дирака уравнению , должны были бы равняться: m p 0= m я, m n 0= 0. Поэтому, если считать, что «аномальный» магнитный момент нейтрона создаётся»облаком» отрицательно заряженных мезонов, образующихся, например, при виртуальных превращениях n ® р + p -® n, то «аномальный» момент протона должен создаваться за счёт аналогичных виртуальных превращений протона в положительно заряженные мезоны, например р ® n + p +® р. Т. к. интенсивность таких переходов для нейтрона и протона одинакова (см. ниже), «аномальный» магнитный момент протона по абсолютной величине должен быть равен «аномальному» магнитному моменту нейтрона и иметь противоположный знак, т. е. сумма m р+ m nдолжна быть близка к m я. Этот вывод качественно согласуется с измеренными на опыте значениями магнитных моментов: m р+ m n» 0,9 m я. (Согласно модели кварков, отношение m n/m pдолжно быть равно - 2/ 3, что также неплохо выполняется для измеренных значений магнитных моментов.) Вследствие того, что адроны окружены «облаками» мезонов, их заряд и магнитный момент должны быть распределены с определенной плотностью по области, занятой этими «облаками». В постоянных (или медленно меняющихся) электромагнитных полях размеры адронов практически не сказываются на их электромагнитных взаимодействиях (которые в этом случае полностью определяются зарядами адронов и их магнитными моментами). 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8, 9, 10, 11, 12, 13, 14, 15, 16, 17, 18, 19, 20, 21, 22, 23, 24, 25, 26, 27, 28, 29, 30, 31, 32, 33, 34, 35, 36, 37, 38, 39, 40, 41, 42, 43, 44, 45, 46, 47, 48, 49, 50, 51, 52, 53, 54, 55, 56, 57, 58, 59, 60, 61, 62, 63, 64, 65, 66, 67, 68, 69, 70, 71, 72, 73, 74, 75, 76, 77, 78, 79, 80, 81, 82 |
|||||||
, где
-
Планка постоянная
. Поэтому, если свободный нуклон испускает частицу с массой
m(т. е. энергия системы меняется согласно формуле
относительности теории
на величину D
E=
mc2, где
с- скорость света), то это может происходить лишь на время D
t~
/mc
2. За это время частица, движущаяся со скоростью, приближающейся к предельно возможной скорости света
с, может пройти расстояние порядка
/mc. Следовательно, чтобы взаимодействие между двумя частицами осуществлялось путём обмена частицей массы
т, расстояние между этими частицами должно быть порядка (или меньше)
/mc, т. е. радиус действия сил, переносимых частицей с массой
m, должен составлять величину
/mc. При радиусе действия ~10
-13
сммасса переносчика ядерных сил должна быть около 300
m
e(где
m
e- масса электрона), или приблизительно в 6 раз меньше массы нуклона. Такая частица была обнаружена в 1947 и названа
пи-мезоном
(пионом, p). В дальнейшем выяснилось, что картина взаимодействия значительно сложнее. Оказалось, что, помимо заряженных p
±и нейтрального p
0-мезонов с массами соответственно 273
т
еи 264
m
e, взаимодействие передаётся большим числом др. мезонов с большими массами: r, w, j, К,... и т. д. Кроме того, определенный вклад в С. в. (например, между мезонами и нуклонами) даёт обмен самими нуклонами и антинуклонами и их возбуждёнными состояниями барионными резонансами. Из соотношения неопределённостей следует, что обмен частицами, имеющими массы больше массы пиона, происходит на расстояниях, меньших 10
-13
см, т. е. определяет характер С. в. на малых расстояниях, Экспериментальное изучение различных реакций с адронами (таких, например, как реакции с передачей заряда - «перезарядкой»: p
-+ р ® p
0+ n, К
-+ р ® K
0+ n и др.) позволяет в принципе выяснить, какой вклад в С. в. даёт обмен теми или иными частицами.
c»
1/
137(называется постоянной тонкой структуры). Вероятность испускания в каком-либо процессе
nфотонов пропорциональна a
n, т. е. в 137 раз меньше, чем вероятность испускания (
n- 1) фотонов (исключение, требующее особого рассмотрения, - испускание большого числа т. н. инфракрасных фотонов с очень малой энергией). Ввиду малости величины a можно рассматривать процессы электромагнитного взаимодействия с помощью т. н. теории возмущений, последовательно учитывая обмен между заряженными частицами всё большим числом фотонов. Математически такая теория представляется в виде бесконечного асимптотического ряда по степеням малого параметра a и даёт прекрасное согласие с экспериментом. Если, переходя к описанию С. в., ввести, например для характеристики взаимодействия нуклонов с полем p-мезонов, постоянную
g- т. н. константу С. в., имеющую размерность электрического заряда, то, как показывает
сравнение с экспериментом, безразмерная величина
g
2/
cв С. в. (аналогичная величине а в электромагнитных) оказывается больше единицы:
g
2/
c» 15. Это означает, что в процессах С. в. должен быть существен обмен большим числом частиц, а в случаях, когда энергия сталкивающихся адронов достаточно велика, должны превалировать
множественные процессы
с рождением большого числа вторичных частиц. Поэтому при рассмотрении процессов С. в. нельзя пользоваться теорией возмущений, столь эффективной для электромагнитных взаимодействий, и необходимо учитывать, что во взаимодействии реально участвует большое число частиц. Известно, что в некоторых областях физики (например, в физике
твёрдого тела
) имеются эффективные приближенные методы рассмотрения динамических задач с учётом многих частиц, взаимодействие между которыми не мало. Успешное теоретическое рассмотрение такого рода задач возможно потому, что в них хорошо известно т. н. нулевое приближение для состояния системы, а не сильно возбуждённые состояния можно представить как совокупность элементарных возбуждений -
квазичастиц
, взаимодействием между которыми можно в нулевом приближении пренебречь (например, тепловые колебания атомов твёрдого тела могут быть представлены как совокупность колебаний всей кристаллической решётки, которым соответствуют квазичастицы -
фононы
). Возможно поэтому, что отсутствие последовательной теории С. в. связано с недостаточностью экспериментальной информации о вызываемых ими процессах и дальнейшие экспериментальные и теоретические исследования помогут найти «нулевое приближение» для описания процесса С. в.
/m
c(где m - масса пиона), а радиусы «облаков», создаваемых более тяжёлыми адронами, обратно пропорциональны их массам. Вследствие большой величины
g
2/
cвероятность виртуального испускания адронов велика, т. е. «облака» должны иметь значительную плотность и существенным образом определять физические процессы с участием адронов. Иными словами, из большой величины константы С. в. вытекает, что адроны должны иметь сложное внутреннее строение и лишь условно могут называются элементарными частицами (если даже отвлечься от возможности того, что они состоят из более фундаментальных частиц -
кварков
; см. ниже).