ModernLib.Net


:: Joyce James
::
::
::
::
::
::
::
::
::


:: The Boarding House
::
:: ( )
::
::
:: ...
:: (= )
:: 58
::
:: ...


, ,

 

()

ModernLib.Net / / / () - (. 5)
:
:

 

 

  В твёрдой среде температуры до +1500-3000°C в стационарном режиме и более высокие - в импульсном режиме создаются с помощью внутренних электрических нагревателей (сопротивления). Для получения температур от - 196 до 400 °С применяются наружные нагреватели и холодильники, а в случае более низких температур - криогенная техника.

 Оптические исследования осуществляют через окна, изготовленные из материалов, прозрачных в определённой части спектра: алмаза, сапфира, хлористого натрия - в оптическом диапазоне; алмаза, бериллия - в рентгеновской области. Рентгеновское и гамма-излучение может быть пропущено (в камерах по схеме 16, б) также через зазоры между пуансонами.

  В аппаратах, основанных на тепловых методах, Д. в. создаётся либо повышением давления в газах или жидкостях при их нагревании в замкнутом сосуде (в отдельных установках достигнуты Д. в. в газах до 30-40 кбар) ,либо в результате расширения «аномальных» (см. выше) жидкостей при затвердевании. Сжимаемое тело окружают жидкостью, охладив которую до затвердевания в замкнутом объёме, получают фиксированное Д. в. (в случае воды, например, около 2 кбар) .

  Лит.:Бриджмен П. В., Физика высоких давлений, пер. с англ., М. - Л., 1935; его же. Новейшие работы в области высоких давлений, пер. с англ., М., 1948; его же, Исследования больших пластических деформаций и разрыва, пер. с англ., М., 1955; Верещагин Л. Ф., Физика высоких давлений и искусственные алмазы, в сборнике: Октябрь и научный прогресс, кн. 1, М., 1967, с. 509; Верещагин Л. Ф., Ицкевич Е. С. и Яковлев Е. Н., Физика высоких давлений, в сборнике: Развитие физики в СССР, кн. 1, М., 1967, с. 430: Дремин А. Н., Бреусов О. Н., Процессы, протекающие в твёрдых телах под действием сильных ударных волн, «Успехи химии», 1968, т. 37, в. 5; Альтшулер Л. В., Баканова А. А., Электронная структура и сжимаемость металлов при высоких давлениях. там же, 1968, т. 96, в. 2; Циклис Д.С., Техника физико-химических исследований при высоких давлениях, 2 изд., М., 1958; Рябинин Ю. Н., Газы при больших плотностях и высоких температурах, М., 1959; Гоникберг М. Г., Высокие и сверхвысокие давления в химии, 2 изд., М., 1968; Современная техника сверхвысоких давлений, пер. с англ., М., 1964; Пол В., Варшауэр Д. [ред.]. Твердые тела под высоким давлением, пер. с англ., М., 1966;

  Бранд Н. Б., Гинзбург Н. И., Сверхпроводимость при высоких давлениях, «Успехи физических наук», 1969, т. 98, в. 1; Жарков В. Н., Калинин В. А., Уравнения состояния твёрдых тел при высоких давлениях и температурах, М., 1968; Кормер С. Б., Оптические исследования свойств ударносжатых конденсированных диэлектриков, «Успехи физических наук», 1968, т. 94, в. 4.

  Л. Д. Лившиц.

Рис. 14. Зависимость относительного электрического сопротивления R/R 0металлов от давления. Значения R/R 0отложены по вертикальной оси (R 0- электрическое сопротивление при нормальном давлении, R - при высоком давлении).

Рис. 3. Зависимость относительной плотности (d = r/r 0) газообразного азота от давления р, где r 0- плотность при 1 amи 0°С.

Рис. 5. Зависимость относительного объёма твёрдых тел от давления.

Рис. 1. Границы областей существования некоторых минералов. Над чертой даны названия фаз высокого давления, под чертой - фаз низкого давления. М - поверхность Мохоровичича под континентами.

Рис. 8. Зависимость вязкости жидкостей от давления при комнатной температуре.

Рис. 13. Зависимость температуры плавления металлов от давления.

Рис. 9. Фотографии образцов стали, разорванных при осевом растяжении в условиях различных гидростатических давлений в жидкости, окружающей образец (а - атмосферное давление; б - 8,5 кбар; в - 16,5 кбар). Уменьшающаяся от ак вплощадь поверхности разрыва указывает на увеличение пластичности стали с ростом давления.

Рис. 6. Изменение плотности некоторых металлов при ударном сжатии.

Рис. 16. Схемы аппаратов высокого давления: а - аппарат «цилиндр - поршень»; б - «наковальни» Бриджмена; в - установка с коническими пуансонами; г - «наковальни», погруженные в пластичную среду, сжатую до меньшего давления; д и е - «тетраэдрическая» и «кубическая» установки (пуансон, обращенный к зрителю, не изображен); отдельно показана форма сжимаемого тела; 1 - пуансон (поршень); 2 - сосуд высокого давления; 3 - сжимаемый образец; 4 - среда, передающая давление. Стрелками показаны направления действия сил.

Рис. 4. Зависимость относительного объёма жидкости от давления.

Рис. 2. Экспериментально освоенный диапазон давлений и температур: I - прессование в промышленности; II - гидро-термальные процессы; III - гидростатические давления (в газах и жидкостях); IV - диапазон давлений, освоенный к 1950-м гг. (Бриджмен); V - статические давления (до 200 кбар) при высоких температурах (к 1970-м годам); VI - статические давления (до 300 кбар) при сверхнизких температурах; VII - давления, создаваемые ударными волнами (до ~ 104 кбарпри температурах свыше 3000° С); VIII - cтатические давления (до ~ 500 кбар) при комнатной температуре.

Рис. 12. Фазовая диаграмма железа. Показаны области существования кристаллических модификаций железа (a,d,g и e) и строение соответствующих элементарных ячеек.

Рис. 10. Изменение объёма (плотности) некоторых простых веществ при полиморфных переходах. Величина вертикальной ступеньки на каждой кривой соответствует изменению объёма при переходе.

Рис. 7. Зависимость атомных объёмов V элементов (в см 3/ г-атом) от порядкового номера Z: а - при нормальных условиях; б - при давлении 1 Мбар; в - вычисленные данные для 10 Мбар.

Рис. 15. Изменение температуры Кюри под давлением у различных магнитных материалов: 1 - (MnZn)Fe 2O 4, 2 - La 0, 75Sr 0, 25MnO 3, 3 - Ni, 4 - сплав Ni-Cu (67%Ni), 5 - алюмель (94%Ni), 6 - Cd, 7 - сплав Fe - Ni(64%Fe), 8 - сплав Fe - Ni(70%Fe).

Рис. 11. Изменение относительного электрического сопротивления металлов, испытывающих полиморфные переходы при высоких давлениях. Шкала 0-2,0 - для Bi, Pb; шкала 0-5 - для Ba, Fe; шкала 0-100 - для Rb, Ca, Cs.

Давление горное

Давле'ние го'рное,см. Горное давление.

Давление звука

Давле'ние зву'ка,давление звукового излучения, радиационное давление, постоянное давление, испытываемое телом, находящимся в стационарном звуковом поле. Д. з. не следует смешивать со звуковым давлением,представляющим собой периодически меняющееся давление в среде, в которой распространяется звуковая волна. Д. з. пропорционально плотности звуковой энергии и, следовательно, квадрату звукового давления. Оно мало по сравнению со звуковым давлением; так, например, в звуковом поле в воздухе, в котором звуковое давление равно 10 2н/м 2,при нормальном падении звуковой волны на полностью отражающее звук препятствие Д. з. приблизительно равно 0,1 н/м 2.Измерение Д. з. производится радиометром.Зная величину Д. з., можно определить абсолютное значение интенсивности звука в данной среде.

  Лит.:Красильников В. А., Звуковые и ультразвуковые волны в воздухе, воде и твердых телах, 3 изд., М., 1960; Морз Ф., Колебания и звук, пер. с англ., М. - Л., 1949.

Давление света

Давле'ние све'та,давление, производимое светом на отражающие или поглощающие тела. Д. с. впервые было экспериментально открыто и измерено П. Н. Лебедевым (1899). Величина Д. с. даже для самых сильных источников света (Солнце, электрическая дуга) ничтожно мала и маскируется в земных условиях побочными явлениями (конвекционными токами, радиометрическими силами, см. Радиометрический эффект ) ,которые могут превышать в тысячи раз величину Д. с. Для обнаружения Д. с. Лебедев изготовил специальные приборы и проделал опыты, представляющие замечательный пример искусства эксперимента. Основной частью прибора Лебедева служили плоские лёгкие крылышки (диаметром 5 мм) из различных металлов (платина, алюминий, никель) и слюды ( рис. 1 ). Крылышки подвешивались на тонкой стеклянной нити и помещались внутри стеклянного сосуда G ( рис. 2 ), из которого выкачивался воздух. На крылышки с помощью специальной оптической системы и зеркал направлялся свет от сильной электрической дуги В.Перемещение зеркал S 1, S 4давало возможность изменять направление падения света на крылышки. Устройство прибора и методика измерения позволили свести до минимума мешающие радиометрические силы и обнаружить Д. с. на отражающие или поглощающие крылышки, которые под его воздействием отклонялись и закручивали нить. В 1907-10 Лебедев исследовал Д. с. на газы, что было ещё труднее, так как Д. с. на газы в сотни раз меньше, чем на твёрдые тела.

  Результаты экспериментов Лебедева и более поздних исследователей полностью согласуются со значением Д. с., определённым на основе электромагнитной теории света (Дж. К. Максвелл,1873), что явилось ещё одним важным подтверждением теории электромагнитного поля Фарадея - Максвелла. Согласно электромагнитной теории света, давление, которое оказывает на поверхность тела плоская электромагнитная волна, падающая перпендикулярно к поверхности, равно плотности и электромагнитной энергии (энергии, заключённой в единице объёма) около поверхности. Эта энергия складывается из энергии падающих и энергии отражённых от тела волн. Если мощность электромагнитной волны, падающей на 1 см 2 поверхности тела, равна S эрг/см 2( сек) ,коэффициент отражения электромагнигной энергии от поверхности тела равен R,то вблизи поверхности плотность энергии u= S• (1+R)/c (с - скорость света). Этой величине и равно Д. с. на поверхность тела: р = S(1 + R) /c( эрг/см 3или дж/м 3) .Например, мощность солнечного излучения, приходящего на Землю, равна 1,4•10 6 эрг/( см 2( сек) или 1,4•10 3 вт/м 2,следовательно, для абсолютной поглощающей поверхности (когда R =0) р= 4,3 •10 -5lдин/см 2= 4,3•10 -6н/м 2 .Общее давление солнечного излучения на Землю равно 6•10 13 дин(6•10 8 н) ,что в 10 13раз меньше силы притяжения Солнца.

  Изотропное равновесное излучение также оказывает давление на систему (тело), с которой оно находится в термодинамическом равновесии:

р = u/3=1/3•sT 4,

где s - постоянная Стефана - Больцмана, Т -температура излучения. Существование Д. с. показывает, что поток излучения обладает не только энергией, но и импульсом, а следовательно, и массой.

  С точки зрения квантовой теории, Д. с. - результат передачи телам импульса фотонов (квантов энергии электромагнитного поля) в процессах поглощения или отражения света. Квантовая теория даёт для Д. с. те же формулы.

  Особо важную роль Д. с. играет в двух противоположных по масштабам областях явлений - в явлениях астрономических и явлениях атомарных. В астрофизике Д. с. наряду с давлением газа обеспечивает стабильность звёзд,противодействуя силам гравитационного сжатия (при температуре ~ 10 7градусов в недрах звёзд Д. с. достигает десятков млн. атмосфер). Д. с. существенно для динамики околозвёздного и межзвёздного газа; действием Д. с. объясняются некоторые формы кометных хвостов (см. Кометы ) .Д. с. вызывает возмущение орбит искусственных спутников Земли (особенно лёгких спутников-баллонов типа «Эхо» с большой отражающей поверхностью). К атомарным эффектам Д. с. относится «световая отдача», которую испытывает возбуждённый атом при испускании фотона. К Д. с. близко явление передачи гамма-квантами части своего импульса электронам, на которых они рассеиваются (см. Комптон-эффект ), или ядрам атомов кристалла в процессах излучения и поглощения (см. Мёссбауэра эффект ).

  Лит.:Lebedew P., Untersuchungen liber die Dnickkrдfte des Lichtes, «Annalen der Physik», 1901, fasc. 4, Bd 6, S. 433-458; Лебедев П. Н., Избр. соч., М. - Л., 1949: Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд., М., 1957; Эльясберг П. Е., Введение в теорию полета искусственных спутников Земли, М., 1965.

Рис. 1. Различные системы (I, II, III) крылышек в опыте Лебедева; О - платиновая петля, С - кардановый подвес.

Рис. 2. Схема опыта Лебедева: В - источник света (угольная дуга); С - конденсор; D - металлическая диафрагма; К - линза; W - стеклянный сосуд с водой с плоскопараллельными стенками, играющими роль светофильтра; S 1-S 6- зеркала; L 1и L 2- линзы; R - изображение диафрагмы D на крылышках (на рис. не показаны) внутри стеклянного баллона G; P 1и P 2- стеклянные пластинки; Т - термобатарея; R 1- изображение диафрагмы D на поверхности термобатареи.

Давления датчик

Давле'ния да'тчик,измерительный преобразователь давления жидкости или газа в электрический, пневматический и др. вида выходной сигнал; служит также для измерения разряжений и перепада давлений.

  На давления до 10Мн/м 2( 100 кгс/см 2) и выше Д. д. строят по принципу прямого преобразования измеряемого давления в усилие и затем в выходной электрический сигнал, например пьезоэлектрические датчики, магнитоупругие датчики.Для измерения относительно малых давлений Д. д. строят с промежуточными (давление ® усилие ® перемещение) и оконечными (перемещение ® измерение электрического параметра) преобразователями. Промежуточными могут служить жидкостные манометрические преобразователи, пружины, мембраны, сильфоны и др. В качестве оконечных применяют реостатные, индуктивные, ёмкостные преобразователи.

  Существуют Д. д., работающие на принципе электрической или пневматической силовой компенсации. Усилие Р( рис .), создаваемое измеряемым давлением на чувствительный элемент 1, через рычажную систему 2 уравновешивается силовым устройством 3обратной связи. При изменении давления управляющий элемент 4индикатора рассогласования 5отклоняется от своего первоначального нулевого положения. Сигнал рассогласования, формируемый при этом в индикаторе 5,усиливается в усилителе 6и в виде выходного тока i вых(или давления Р вых ) поступает в устройство 3и на отсчётное устройство 7. Выходной сигнал изменяется до тех пор, пока развиваемое в устройстве 3силовое противодействие не уравновесит измеряемое давление. В момент равновесия элементы 2и 4возвращаются в первоначальное положение. Р пит- давление в питающей сети.

  Измерение перепада давлений осуществляют дифференциальным (разностным), мембранным, сильфонным или жидкостным манометрическим датчиком.

  Лит.:Туричин А. М., Электрические измерения неэлектрических величин, 4 изд., М. - Л., 1966.

  М. М. Гельман.

Принципиальная схема датчика давления компенсационного типа: а - электрической силовой компенсации; б - пневматической силовой компенсации.

Давлетшина Хадия Лутфулловна

Давле'тшинаХадия Лутфулловна (март 1905, деревня Хасаново, ныне Куйбышевской обл., - 5.12.1954, Бирск), башкирская советская писательница; первая писательница-башкирка. Родилась в бедной крестьянской семье. Печататься начала в 1927. В повести «Айбике» (1930, рус. пер. 1936) показано превращение бывшей батрачки в вожака колхозного движения. Духовное возрождение ранее угнетённой женщины-башкирки - основная тема многих рассказов («Сборник рассказов», 1935). Роман Д. «Иргиз» (опубликован 1957) показывает революционную борьбу башкирского народа начиная с 1902 до 20-х гг. Герой романа Айбулат под влиянием русских революционеров вырастает в сознательного защитника интересов народа.

  Соч.: Айбике. Повест р h ф , 1960: в рус. пер. - Иргиз, М., 1961.

  Лит.:Минhажитдинов М., Ь ф, 1966.

  С. Г. Сафуанов.

Давлури

Давлу'ри,грузинский народный танец. Музыкальный размер 2/ 4. В основе танца лежит движение пар по кругу. Первую часть танца, медленную, исполняют хороводом; вторую, более оживлённую, каждая пара танцует самостоятельно.

Давность

Да'вность(юридическое), установленный законом срок приобретения вещных прав (приобретательная Д.), защиты нарушенного права (исковая Д.), а также срок, истечение которого при наличии предусмотренных законом условий устраняет уголовную ответственность (Д. уголовного преследования) либо исключает возможность применения назначенного наказания (Д. исполнения обвинительного приговора).

  • :
    1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8, 9, 10, 11, 12, 13, 14, 15, 16, 17, 18, 19, 20, 21, 22, 23, 24, 25, 26, 27, 28, 29, 30, 31, 32, 33, 34, 35, 36, 37, 38, 39, 40, 41, 42, 43, 44

    		•