Давитая Феофан Фарнеевич

Давита'яФеофан Фарнеевич (р. 15.9.1911, с. Эки, ныне Цхакаевского района Грузинской ССР), советский агрометеоролог и климатолог, доктор с.-х. наук (1951), академик АН Грузинской ССР (1960), заслуженный деятель науки Грузинской ССР (1966). Член КПСС с 1939. Академик-секретарь Отделения наук о Земле, директор института географии им. Вахушти АН Грузинской ССР. Президент Географического общества Грузинской ССР (с 1970). Основные труды посвящены вопросам агроклиматического районирования СССР, оценке климатических ресурсов в различных природных зонах, а также обоснованию прогноза обеспеченности растений теплом и влагой в районах освоения. Награжден 5 орденами, а также медалями.

  Соч.: Климатические зоны винограда в СССР, 2 изд., М., 1948; Прогноз обеспеченности теплом и некоторые проблемы сезонного развития природы, М., 1964: Климатические ресурсы Кубы и их использование в народном хозяйстве. Т6., 1966 (совм. с �. �. Трусовым); Проблема прогноза испаряемости и оросительных норм, Л., 1970 (соавтор).

Давичо Оскар

Дави'чоОскар (р. 18.1.1909, Шабац), сербский писатель. Окончил философский факультет в Белграде (1930). Работал преподавателем средних школ. Был членом т. н. белградской группы сюрреалистов, но вскоре примкнул к интеллигенции, связанной с компартией Югославии. За пропагандистскую деятельность в 1932 осужден на каторгу. Во время фашистской оккупации Югославии был заключён в итальянский концлагерь. После капитуляции �талии (1943) перешёл на партизанскую территорию, принял участие в народно-освободительной борьбе. Творческий путь и идейно-эстетические позиции Д. противоречивы. В начале 30-х гг. Д. пишет в рамках поэтики сюрреализма (сборник «Анатомия», 1930). С конца 30-х гг. до начала 50-х гг. в его творчестве преобладают элементы реализма (сборник «Стихи», 1938, поэма «Зренянин», 1947, сборник «Вишня за стеной», 1950). Затем Д. снова связывает своё творчество с модернизмом, выступает одним из главных его теоретиков. Поэзия Д. тех лет становится абстрактной, трудной для восприятия (поэма «Человеков человек», 1953, сборники «Населённые глаза», 1956, «Каирос», 1959). Д. много экспериментирует и в области художественной прозы. Роман «Песня» (1952), в котором изображена борьба белградских комсомольцев-подпольщиков с фашистскими оккупантами, в основном реалистичен (хотя и содержит немало элементов фрейдизма в трактовке характеров). Близки к нему по манере письма романы «Бетон и светляки» (1956), тетралогия «Тюрьма» («Молчание», 1963, «Голод», 1963, «Тайны», 1964, «Бегство», 1966). В этих произведениях, как и в романах, написанных в сугубо модернистской, преимущественно сюрреалистской, манере («Рабочее название бесконечность», 1958, «Генералбас», 1962), Д. ставит в полемическом плане проблемы социализма, гуманизма, революционной этики, трактуя их нередко с фрейдистских позиций.

  Лит.:Николин В. М., Рябова Е. �., На ложном пути, в сборнике: Литература славянских народов, в. 6, М.. 1961; �льина Г. Я., Романы Оскара Давичо, там же, в. 7, М., 1962; Kapidzi- Оsmanagi Н.. Srpski nadrealizam i njegovi odnosi sa francuskim nadrealizmom, Sarajevo, 1966: Библиографjа Оскара Давичо, Београд, 1969.

  М. Богданов.

Давкараев Нажим

Давкара'евНажим (октябрь 1905, ныне Кунградский район Каракалпатской АССР, - 20.7.1953, Нукус), каракалпакский советский писатель и литературовед, доктор филологических наук. Член КПСС с 1942. Печататься начал в 1935. Основные произведения - повести и рассказы «Партизаны» (1934), «В интернате» (1935), «Бибихан» (1936). Д. написал музыкальную драму «Алпамыс» (1940) на темы героического эпоса. Автор книги «Очерки по истории дореволюционной каракалпакской литературы» (опубликована 1959). Награжден орденом Трудового Красного Знамени.

  Соч.: Шы армалары, Н кис, 1958; Шы , толык, жыйна ы, т. 1-, Н жим Д караев. Нкис, 1965.

Давлеканово

Давлека'ново,город (до 1942 - посёлок). центр Давлекановского района Башкирской АССР. Расположен на р. Дёма (приток Белой). Ж.-д. станция в 96 кмк Ю.-З. от Уфы. 20 тыс. жителей (1970). Мельничный комбинат, маслосыродельный и кирпичные заводы, фабрика детской обуви.

Давление

Давле'ние,физическая величина, характеризующая интенсивность нормальных (перпендикулярных к поверхности) сил, с которыми одно тело действует на поверхность другого (например, фундамент здания на грунт, жидкость на стенки сосуда, газ в цилиндре двигателя на поршень и т. п.). Если силы распределены вдоль поверхности равномерно, то Д. рна любую часть поверхности равно р = f/s,где S- площадь этой части, F -сумма приложенных перпендикулярно к ней сил. При неравномерном распределении сил это равенство определяет среднее Д. на данную площадку, а в пределе, при стремлении величины Sк нулю, - Д. в данной точке. В случае равномерного распределения сил Д. во всех точках поверхности одинаково, а в случае неравномерного - изменяется от точки к точке.

  Для непрерывной среды аналогично вводится понятие Д. в каждой точке среды, играющее важную роль в механике жидкостей и газов. Д. в любой точке покоящейся жидкости по всем направлениям одинаково; это справедливо и для движущейся жидкости или газа, если их можно считать идеальными (лишёнными трения). В вязкой жидкости под Д. в данной точке понимают среднее значение Д. по трём взаимно перпендикулярным направлениям.

  Д. играет важную роль в физических, химических, механических, биологических и др. явлениях.

  С. М. Тарг.

В Р”. РІ газовой среде связано СЃ передачей импульса РїСЂРё столкновениях находящихся РІ тепловом движении молекул газа РґСЂСѓРі СЃ РґСЂСѓРіРѕРј или СЃ поверхностью граничащих СЃ газом тел. Р”. РІ газах (его можно назвать тепловым) пропорционально температуре (кинетической энергии частиц, СЃРј. Газы ). Р’ отличие РѕС‚ газов, РіРґРµ средние расстояния между хаотически движущимися частицами РјРЅРѕРіРѕ больше самих частиц, РІ конденсированных средах (жидкостях Рё твёрдых телах) расстояния между атомами сравнимы СЃ РёС… размерами Рё определяются равновесием межатомных (межмолекулярных) СЃРёР» отталкивания Рё притяжения. РџСЂРё сближении атомов силы отталкивания возрастают Рё обусловливают С‚. РЅ. холодное Р”. Р’ конденсированных средах Р”. имеет также Рё «тепловую» составляющую, связанную СЃ тепловыми колебаниями атомов (ядер). РџСЂРё фиксированном или уменьшающемся объёме конденсированной среды «тепловое» Р”. увеличивается СЃ ростом температуры. РџСЂРё температурах ~ 10 ⁴Рљ Рё выше заметный вклад РІ «тепловое» Р”. РІРЅРѕСЃРёС‚ тепловое возбуждение электронов.

  Физическая природа Д. волн (звуковых, ударных, электромагнитных) рассмотрена отдельно - в ст. Давление звука, Ударная волна, Давление света.

  Таблица перевода единиц давления

  �змеряют Д. манометрами , барометрами , вакуумметрами , а также различными давления датчиками .

В  Единицы Р”. имеют размерность силы, деленной РЅР° площадь; РІ Международной системе единиц единица Р”. - РЅ/Рј,РІ МКГСС системе единиц- РєРіСЃ/СЃРј ².Существуют внесистемные единицы Р”.: атмосфера физическая ( атм) ,атмосфера техническая ( am) , бар, Р° также РјРј РІРѕРґ. СЃС‚.Рё РјРј СЂС‚. СЃС‚.(тор), СЃ помощью которых измеряемое Р”. сравнивают СЃ давлением столба жидкости (РІРѕРґС‹, ртути); СЃРј. табл.

В  Р’ РЎРЁРђ Рё Великобритании Р”. выражают РІ lbf/in ²(фунт-сила РЅР° квадратный РґСЋР№Рј), РІ pdl/ft ²(паундаль РЅР° квадратный фут), РІ inH ₂O (дюймах РІРѕРґ. СЃС‚.) ,РІ ft H ₂O (футах РІРѕРґ. СЃС‚.) ,РІ in Hg (дюймах СЂС‚. СЃС‚.) Рё РґСЂ. 1lbf/ in ²=6894,76 РЅ/Рј ²,1СЂdl/ft ²= 1,48816 РЅ/Рј ²,1inH ₂O = 249,089 РЅ/Рј ²; 1ftH ₂O = 2989,07 РЅ/Рј ²,1in Hg = 3386,39 РЅ/Рј ².

  Л. Д. Лившиц.

Давление атмосферное

Давле'ние атмосфе'рное,см. Атмосферное давление .

Давление высокое

Давле'ние высо'кое,в широком смысле - давление, превышающее атмосферное; в конкретных технических и научных задачах - давление, превышающее характерное для каждой задачи значение. Столь же условно встречающееся в литературе подразделение Д. в. на высокие и сверхвысокие.

  Длительно действующее Д. в. называют статическим, кратковременно действующее - мгновенным или динамическим.

  В покоящихся газах и жидкостях Д. в. является гидростатическим: на любую свободную поверхность, граничащую со сжатой средой, действуют только нормальные напряжения, величина которых не зависит от ориентировки поверхности и (с точностью до давления, обусловленного собственным весом сжатой среды) одинакова во всём объёме. Твёрдые тела обладают конечным сопротивлением сдвигу (в жидкостях при достаточно медленном нагружении оно равно нулю), поэтому напряжённое состояние твёрдого тела определяется как нормальными, так и касательными напряжениями (напряжениями сдвига). При сжатии твёрдой среды в ней возникает сложная система механических напряжений, которые в общем случае изменяются от одной точки тела к другой. Средним давлением (средним нормальным напряжением) в данной точке тела называется среднее арифметическое значение нормальных напряжений в трёх взаимно перпендикулярных направлениях.

  Перепад среднего давления в сжимаемом теле и напряжения сдвига вносят известную неопределённость в экспериментально определяемые значения Д. в. в твёрдом веществе; Д. в. в этом случае называют квазигидростатическим. Чем меньше величина напряжений сдвига по сравнению со средним нормальным напряжением, тем ближе квазигидростатическое Д. в. к гидростатическому. Термин «Д. в.» употребляется для обозначения как гидростатического, так и квазигидростатического давления.

В  Р’ физике РІ качестве единицы Р”. РІ. применяют обычно килобар (1 кбар ==10 ⁸ РЅ/Рј ²1019,7 РєРіСЃ/СЃРј ²) .

В Р’ РїСЂРёСЂРѕРґРµ статические Р”. РІ. существуют РІ первую очередь благодаря действию тяготения (гравитации). Гравитационное поле Земли создаёт РІ горных породах статическое давление, изменяющее РѕС‚ атмосферного РІ поверхностных слоях РґРѕ ~ 3,5•10 ³ кбарв центре планеты. Большая часть Земли находится РїРѕРґ действием статического Р”. РІ. Рё высоких температур, достаточных для изменения физических Рё химических свойств минералов Рё минерального состава горных РїРѕСЂРѕРґ ( СЂРёСЃ. 1 ). Статическое Р”. РІ. РІ центре Солнца составляет ~ 10 ⁷кбар,Р° РІ центре звёзд белых карликов РѕРЅРѕ предполагается равным 10 ¹⁰-10 ¹² кбар.

 Динамическое Д. в. в природных условиях возникает при взрывах, падении метеоритов, вулканической деятельности и тектонических движениях.

  В технике Д. в. до 3 кбарбыли получены при сгорании пороха в огнестрельном оружии ещё в 13-14 вв. Статические Д. в. такого же порядка были достигнуты с помощью насосов и прессов только во 2-й половине 19 в.

  Значительно усовершенствовались методы получения Д. в. в 20 в., в частности в результате работ П. У. Бриджмена.Особенно широко исследования при Д. в. развернулись после 2-й мировой войны. В СССР центром исследований при статическом Д. в. является �нститут физики высоких давлений АН СССР (см. Физики высоких давлений институт ) .

 Благодаря развитию техники Р”. РІ., опирающейся РЅР° успехи машиностроения Рё металлургии, Р° также РЅР° достижения РІ создании Рё применении взрывчатых веществ, Рє концу 1960-С… РіРі. получены статические Р”. РІ. РґРѕ ~ 2•10 ³ кбари динамические РґРѕ 10 ⁴ кбар( СЂРёСЃ. 2 ), Р° РїСЂРё подземных взрывах РґРѕ ~3( 10 ⁴кбар.

 Область применений Д. в. очень широка. В сочетании с высокой температурой Д. в. используются в металлургии (прокатка, ковка, штамповка, горячее прессование), в керамическом производстве, при синтезе и обработке полимеров и в др. отраслях промышленности. При Д. в. синтезируют вещества и осуществляют химические реакции, которые в иных условиях затруднены или невозможны, например синтез аммиака (до 1 кбар,400°C), синтез метилового спирта (до 0,5 кбар,375°C), гидрогенизация углей (до 0,7 кбар,500°C) и др. Большое промышленное значение имеет гидротермальный синтез крупных и совершенных кристаллов кварца (~1 кбар,несколько сотен град.), применяемых как сырьё для оптических изделий и пьезоэлектрических датчиков.

 �нтерес к физике и химии Д. в. стимулируется потребностями современной техники в материалах со специальными свойствами (в частности, абразивных, полупроводниковых и др.), а также потребностями в создании прогрессивных методов обработки металлов (см., например, Прессование ) .Многие направления исследований при Д. в. определяются интересами теории твёрдого тела и геофизики, развитие которых связано с получением новых экспериментальных данных о свойствах веществ при сжатии их до состояний с высокой плотностью.

  К наиболее известным достижениям физики и химии Д. в. 2-й половине 20 в. в области статических давлений относится имеющее большое научное и практическое значение искусственное получение алмаза (выше 50 кбари 1400°C), синтез боразона (выше 40 кбари 1400°C) - соединения, по твёрдости близкого к алмазу, а также получение плотных кристаллических модификаций кремнезёма (5102) - коусита (от 35 кбари 750°C и выше) и стишовита (от 90 кбар,600°C и выше), представляющих большой интерес для наук о Земле. В области динамического Д. в. - мирное и военное использование взрыва,исследование изменения плотности и фазовых переходов в ряде веществ при Д. в. и температурах, недоступных статическим Д. в.

  Поведение веществ в условиях Д. в. Непосредственным результатом действия Д. в. является сжатие вещества (увеличение его плотности). Под Д. в. энергетически выгодным становится то направление физических и химических процессов, которое ведёт к уменьшению объёма всех взаимодействующих веществ (при условии сохранения их массы, см. Ле Шателье - Брауна принцип ).

 Д. в. влияет и на скорость (кинетику) физических и химических процессов, причём Д. в. может их как ускорять, так и замедлять. Ускорение некоторых химических реакций наблюдается, например, в газах (благодаря увеличению частоты столкновений между молекулами в результате увеличения плотности), а замедление, например, некоторых фазовых превращений - в сплавах (из-за уменьшения скорости диффузии, уменьшения равновесной концентрации вакансии и т. д.). Поэтому многие практические важные процессы при Д. в. проводятся при высокой температуре, которая увеличивает подвижность частиц и тем самым ускоряет достижение равновесного состояния.

  При сжатии вещества действующие на него извне силы давления совершают механическую работу и увеличивают тем самым энергию тела - внутреннюю, если не происходит теплообмена с окружающей средой ( изоэнтропийный процесс,сопровождающийся нагреванием тела), или свободную, если температура сжимаемого тела не меняется (изотермический процесс). На практике к изотермическим часто относят процессы статического сжатия, при которых температуру тела можно считать постоянной. Если в результате сжатия температура тела повышается, то в нём развивается большее давление, чем при изотермическом сжатии (при одинаковых начальных условиях и одинаковой степени сжатия, т. е. относительной плотности).