 |
|
|
|
()ModernLib.Net / / / () - (. 39)
М. Я. Шульман. Резнатрон Резнатро'н[англ. resnatron, от resonator - резонатор и (elec)tron - (элек)трон ], лучевой тетрод , в котором электроды являются частью резонаторов, образующих входную и выходную колебательные системы. Конструктивно Р. выполнен в виде массивной разборной металлической лампы с водяным охлаждением и с непрерывной откачкой газов из объёма лампы. Резонаторами служат 2 отрезка коаксиальных линий, открытые на одном конце и короткозамкнутые на другом. Изменением длины этих линий достигается изменение собственной частоты резонаторов. Р. выпускались и применялись в 40-50-е гг. 20 в. для усиления и генерирования мощных колебаний (до 85 квтв непрерывном и до нескольких сотен квтв импульсном режиме в дециметровом диапазоне); впоследствии заменены более совершенными тетродами (см. Металлокерамические лампы ).
Лит.:Власов В. Ф., Электронные и ионные приборы, 3 изд., М., 1960. Резолы Резо'лы,резольные смолы, термореактивные продукты поликонденсации фенолов с альдегидами (главным образом формальдегидом) невысокой молекулярной массы (400-1000). Р. - вязкие жидкости или твёрдые продукты от светло-жёлтого до чёрного цвета. Содержат в макромолекулах реакционноспособные метилольные (-СН 2ОН) группы. См. Феноло-альдегидные смолы. Резольвента Резольве'нта(лат. resolvens, родительный падеж resolventis - развязывающий, решающий, от resolvo - развязываю, решаю) (математическая), разрешающее уравнение, разрешающая функция (ядро) или разрешающие операторы. В алгебре термин «Р.» употребляется в нескольких смыслах. Так, под Р. алгебраического уравнения f( x) = 0 степени n понимают такое алгебраическое уравнение g( x) = 0 с коэффициентами, рационально зависящими от коэффициентов f( x), что знание корней этого уравнения позволяет найти корни данного уравнения f( x) = 0 в результате решения более простых уравнений, степеней не больших n.Например, уравнение
является одной из (кубической) Р. уравнения четвёртой степени x 4+ a 1 x 3+ a 2 x 2+ a 3 x+ a 4= 0. (1) Если u 1, u 2, u 3- корни этой Р., то корни x 1, x 2, x 3, x 4уравнения (1) могут быть найдены решением квадратных уравнений s 2 - u ks + a 4= 0, k= 1, 2, 3. Именно, если x k, h k -корни этих квадратных уравнений, то x 1 x 2 = x 1, x 3 x 4 = h 1, x 1 x 3 = x 2, x 2 x 4 = h 2, x 1 x 4= x 3, x 2 x 3 = h 3и x 1 2 = x 1x 2/h 3и т. д. Резольвентой Галуа уравнения f( x) = 0 называется такое неприводимое над данным полем алгебраическое уравнение g( x) = 0 (см. Галуа теория ), что в результате присоединения одного из его корней к этому полю получается поле, содержащее все корни уравнения f( x) = 0. В несколько ином смысле термин «Р.» употребляется в т. н. проблеме резольвент Гильберта и Чеботарева. В теории интегральных уравнений под Р. (разрешающим ядром) уравнения
понимают функцию Г( х, t, l) переменных s, tи параметра l, при помощи которой решение уравнения (2) представляют в виде
если l не есть собственное значение уравнения (2), например для ядра К( s, t) = s+ tрезольвентой является функция G (s,
t;
l) =
В теории линейных операторов под Р. оператора Апонимают семейство операторов R l= ( А -l E) -1, где комплексный параметр l принимает любые значения, не принадлежащие спектру оператора А. Резольвометр Резольво'метр(от лат. resolvo - развязываю, вскрываю, распутываю и ...метр ), прибор для измерения разрешающей способности (РС) фотоматериалов. Наиболее распространены проекционные Р., в которых на фотоматериал через микроскопический объектив при обратном ходе лучей света проецируют уменьшенные изображения штриховой миры (обычно с П-образным распределением яркости вдоль решётки). Ряд таких изображений, полученных при различных строго отмеренных экспозициях , образует на фотоматериале резольвограмму; РС материала и её зависимость от экспозиции определяют, рассматривая поля резольвограммы под микроскопом. Измеренное значение РС зависит от апертуры объектива, достигая наибольшей величины при апертурах ~ 0,2-0,3; поэтому объективы проекционных Р. имеют определённые апертуры. Контраст фотографический изображений миры в проекционном Р. уменьшается с увеличением частоты её штрихов. Напротив, в интерференционных Р., применяемых для исследования особо высокоразрешающих материалов (например, используемых в голографии ), контраст не зависит от частоты интерференционных полос, запечатлеваемых в фотослое: их яркость меняется вдоль решётки синусоидально. Пространственную частоту полос можно менять перемещениями оптических деталей создающего интерференционную картину интерферометра.
Лит.см. при ст. Разрешающая способность фотографирующей системы. М. Я. Шульман. Резолюция Резолю'ция(от лат. resolutio - решение), 1) решение, принятое в результате обсуждения какого-либо вопроса на заседании (съезде, конференции, сессии) коллегиального органа, собрания и т. п. 2) Надпись на документе, сделанная должностным лицом и содержащая принятое им решение. Резон Резонё р(франц. raisonneur, от raisonner - рассуждать) (устаревшее), сценическое амплуа: актёр, исполняющий роли рассудочных людей, склонных к риторическим декларациям, назидательным сентенциям. Р. обычно высказывает мысли автора по поводу изображаемых событий, даёт моральные оценки поступкам других действующих лиц. Наибольшее распространение роли Р. получили в европейском театре 17-18 вв. (Клеант - «Тартюф» Мольера, Стародум - «Недоросль» Фонвизина, и др.). Резонанс Резона'нс(франц. resonance, от лат. resono - звучу в ответ, откликаюсь), явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний в какой-либо колебательной системе , наступающее при приближении частоты периодического внешнего воздействия к некоторым значениям, определяемым свойствами самой системы. В простейших случаях Р. наступает при приближении частоты внешнего воздействия к одной из тех частот, с которыми происходят собственные колебания в системе, возникающие в результате начального толчка. Характер явления Р. существенно зависит от свойств колебательной системы. Наиболее просто Р. протекает в тех случаях, когда периодическому воздействию подвергается система с параметрами, не зависящими от состояния самой системы (т. н. линейные системы ).
Типичные черты Р. можно выяснить, рассматривая случай гармонического воздействия на систему с одной степенью свободы: например, на массу
m, подвешенную на пружине, находящуюся под действием гармонической силы
F=
F
0coswt (
рис. 1
), или электрическую цепь, состоящую из последовательно соединённых индуктивности
L, ёмкости
С, сопротивления
Rи источника электродвижущей силы
Е, меняющейся по гармоническому закону (
рис. 2
). Для определенности в дальнейшем рассматривается первая из этих моделей, но всё сказанное ниже можно распространить и на вторую модель. Примем, что пружина подчиняется закону Гука (это предположение необходимо, чтобы система была линейна), т. е., что сила, действующая со стороны пружины на массу
m,
равна
kx, где
х -смещение массы от положения равновесия,
k -коэффициент упругости (сила тяжести для простоты не принимается во внимание). Далее, пусть при движении масса испытывает со стороны окружающей среды сопротивление, пропорциональное её скорости
где
F
0
-амплитуда колебания, w
- циклическая частота, равная 2p/
Т,
Т -период внешнего воздействия,
причём tgj =
Зависимость амплитуды смещений при вынужденных колебаниях от соотношения между величинами массы
mи упругости
kлегче всего проследить, полагая, что
mи
kостаются неизменными, а изменяется частота внешнего воздействия. При очень медленном воздействии (w ® 0) амплитуда смещений
x
0
»
F
0/
k.С увеличением частоты w амплитуда
x
0растет, т. к. знаменатель в выражении (2) уменьшается. Когда w приближается к значению
Амплитуду колебаний при Р. можно приближённо определить, полагая w =
Если на линейную систему действует периодическое, но не гармоническое внешнее воздействие, то Р. наступит только тогда, когда во внешнем воздействии содержатся гармонические составляющие с частотой, близкой к собственной частоте системы. При этом для каждой отдельной составляющей явление будет протекать так же, как рассмотрено выше. А если этих гармонических составляющих с частотами, близкими к собственной частоте системы, будет несколько, то каждая из них будет вызывать резонансные явления, и общий эффект, согласно суперпозиции принципу , будет равен сумме эффектов от отдельных гармонических воздействий. Если же во внешнем воздействии не содержится гармонических составляющих с частотами, близкими к собственной частоте системы, то Р. вообще не наступает. Т. о., линейная система отзывается, «резонирует» только на гармонические внешние воздействия. В электрических колебательных системах, состоящих из последовательно соединённых ёмкости Си индуктивности L( рис. 2 ), Р. состоит в том, что при приближении частот внешней эдс к собственной частоте колебательной системы, амплитуды эдс на катушке и напряжения на конденсаторе порознь оказываются гораздо больше амплитуды эдс, создаваемой источником, однако они равны по величине и противоположны по фазе. В случае воздействия гармонической эдс на цепь, состоящую из параллельно включенных ёмкости и индуктивности ( рис. 4 ), имеет место особый случай Р. (антирезонанс). При приближении частоты внешней эдс к собственной частоте контура LCпроисходит не возрастание амплитуды вынужденных колебаний в контуре, а наоборот, резкое уменьшение амплитуды силы тока во внешней цепи, питающей контур. В электротехнике это явление называется Р. токов или параллельным Р. Это явление объясняется тем, что при частоте внешнего воздействия, близкой к собственной частоте контура, реактивные сопротивления обеих параллельных ветвей (ёмкостной и индуктивной) оказываются одинаковыми по величине и поэтому в обеих ветвях контура текут токи примерно одинаковой амплитуды, но почти противоположные по фазе. Вследствие этого амплитуда тока во внешней цепи (равного алгебраической сумме токов в отдельных ветвях) оказывается гораздо меньшей, чем амплитуды тока в отдельных ветвях, которые при параллельном Р. достигают наибольшей величины. Параллельный Р., так же как и последовательный Р., выражается тем резче, чем меньше активное сопротивление ветвей контура Р. Последовательный и параллельный Р. называются соответственно Р. напряжений и Р. токов. В линейной системе с двумя степенями свободы, в частности в двух связанных системах (например, в двух связанных электрических контурах; рис. 5 ), явление Р. сохраняет указанные выше основные черты. Однако, т. к. в системе с двумя степенями свободы собственные колебания могут происходить с двумя различными частотами (т. н. нормальные частоты, см. Нормальные колебания ), то Р. наступает при совпадении частоты гармонического внешнего воздействия как с одной, так и с другой нормальной частотой системы. Поэтому, если нормальные частоты системы не очень близки друг к другу, то при плавном изменении частоты внешнего воздействия наблюдаются два максимума амплитуды вынужденных колебаний ( рис. 6 ). Но если нормальные частоты системы близки друг к другу и затухание в системе достаточно велико, так что Р. на каждой из нормальных частот «тупой», то может случиться, что оба максимума сольются. В этом случае кривая Р. для системы с двумя степенями свободы теряет свой «двугорбый» характер и по внешнему виду лишь незначительно отличается от кривой Р. для линейного контура с одной степенью свободы. Т. о., в системе с двумя степенями свободы форма кривой Р. зависит не только от затухания контура (как в случае системы с одной степенью свободы), но и от степени связи между контурами. В связанных системах также существует явление, которое в известной мере аналогично явлению антирезонанса в системе с одной степенью свободы. Если в случае двух связанных контуров с различными собственными частотами настроить вторичный контур L 2 C 2на частоту внешней эдс, включенной в первичный контур L 1 C 1( рис. 5 ), то сила тока в первичном контуре резко падает и тем резче, чем меньше затухание контуров. Объясняется это явление тем, что при настройке вторичного контура на частоту внешней эдс в этом контуре возникает как раз такой ток, который в первичном контуре наводит эдс индукции, примерно равную внешней эдс по амплитуде и противоположную ей по фазе. В линейных системах со многими степенями свободы и в сплошных системах Р. сохраняет те же основные черты, что и в системе с двумя степенями свободы. Однако в этом случае, в отличие от систем с одной степенью свободы, существенную роль играет распределение внешнего воздействия по отдельным координатам. 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8, 9, 10, 11, 12, 13, 14, 15, 16, 17, 18, 19, 20, 21, 22, 23, 24, 25, 26, 27, 28, 29, 30, 31, 32, 33, 34, 35, 36, 37, 38, 39, 40, 41, 42, 43, 44, 45, 46, 47, 48, 49, 50, 51, 52, 53, 54, 55, 56, 57, 58, 59, 60, 61, 62, 63, 64, 65, 66, 67, 68, 69, 70, 71, 72, 73, 74, 75, 76, 77, 78, 79, 80, 81, 82, 83, 84, 85, 86, 87, 88, 89, 90, 91, 92, 93, 94, 95, 96, 97, 98, 99, 100, 101, 102, 103, 104, 105, 106, 107 |
|||||||
(2)
,
и коэффициенту трения
b, т. е. равное
k
(это необходимо, чтобы система оставалась линейной). Тогда уравнение движения массы
mпри наличии гармонической внешней силы
Fимеет вид:
(1)
-ускорение массы
m.Решение этого уравнения может быть представлено в виде суммы двух решений. Первое из этих решений соответствует свободным колебаниям системы, возникающим под действием начального толчка, а второе - вынужденным колебаниям. Собственные колебания в системе вследствие наличия трения и сопротивления среды всегда затухают, поэтому по истечении достаточного промежутка времени (тем большего, чем меньше затухание собственных колебаний) в системе останутся одни только вынужденные колебания. Решение, соответствующее вынужденным колебаниям, имеет вид:
, (2)
. Т. о., вынужденные колебания представляют собой гармонические колебания с частотой, равной частоте внешнего воздействия; амплитуда и фаза вынужденных колебаний зависят от соотношения между частотой внешнего воздействия и параметрами системы.
(т. е. к значению частоты собственных колебаний при малом их затухании), амплитуда вынужденных колебаний достигает максимума - наступает Р. Далее с увеличением w амплитуда колебаний монотонно убывает и при w ® Ґ стремится к нулю.
.Тогда
x
0
=
F
0/
bw, т. е. амплитуда колебаний при Р. тем больше, чем меньше затухание
bв системе (
рис. 3
). Наоборот, при увеличении затухания системы Р. становится всё менее резким, и если
bочень велико, то Р. вообще перестаёт быть заметным. С энергетической точки зрения Р. объясняется тем, что между внешней силой и вынужденными колебаниями устанавливаются такие фазовые соотношения, при которых в систему поступает наибольшая мощность (т. к. скорость системы оказывается в фазе с внешней силой и создаются наиболее благоприятные условия для возбуждения вынужденных колебаний).